SOCIÉTÉ SUISSK DK l'IIYSIQUE 47 



indications de l'instrument qui mesure directement la différence A y des 

 valeurs de Vautre grandeur sont proportionnelles approximativement 



à la dérivée — pour x — . L'approximation est manifestement 



d'autant plus f/rande que Ax a pu être choisi plus petit, c'est-à-dire 

 que l'Instrument est plus sensible. 



Los exemples d'applications possibles sont très nombreux et bien 

 entendu il n'y a aucune raison pour que la variable indépendante 



soit plus particulièrement le temps (étude directe de -q dans les cour- 

 bes d'aimantation, au moyen d'un magnétomètre différentiel ou d'un 

 circuit balisti(jue différentiel, etc., etc.). 



li. Bar (Zurich). — Sur In structure corpusculaire de V élec- 

 tricité. 



On sait qu'Elirenhaft et Millikan ont, les premiers, déterminé la 

 grandeur du quantum élémentaire d'électricité ('électron), non pas en 

 prenant la moyenne de la charge d'un très grand nombre de particules 

 électrisées, mais en considérant une particule unique, ne portant 

 (|u'un i)etit nombre d'électrons, et en la laissant d'abord tomber dans 

 le champ de pesanteur, puis en la soumettant à un champ électrique 

 inverse qui la ramenait vers le haut, ce qui permettait de calculer à 

 l'aide de la loi de Stokes ou d'une loi analogue, la masse de la charge 

 de la particule. Millikan trouva ainsi £^4,774.10-'" U. E. S. pour 

 l'électron. Ehrenhaft, au contraire, trouva qu'un quantum élémen- 

 taire d'électricité n'existait pas, et que l'électricité était divisible à 

 l'infini. 



En se bornant à la question de savoir si oui ou non l'électricité a 

 une structure atomique, et, dans l'affirmative, en admettant que la 

 grandeur de la charge peut être déterminée à l'aide d'une des mé- 

 thodes de moyenne primitivement employées, on peut s'affranchir de 

 l'hypothèse de la loi de Stokes. 



En effet, une particule chargée (charge c et masse m) est en équi- 

 libre dans un champ électrique E lorsque : 



Si la particule prend successivement les charges ;i,f , M.,f , 

 y aura équilibre lorsque les champs satisferont à : 



(1) 



(2) 



Réciproquement, l'électricité aura une structure atomique si les rela- 

 tions (2) sont satisfaites, et l'équation (2) sera d'autant plus probante 



