RECHERCHES DU SPECTRE CONTINU DES RAYONS X 65 



actionné par une source de potentiel constant V. Les rayons X 

 produits sont analysés avec un spectromètre à cristal tournant, 

 de la(;on à être étalés en une bande continue. La théorie d'F'in- 

 stein prévoit dans cette bande une région où l'intensité tombe 

 d'une valeur finie à zéro. Cette chute brusque de l'intensité cor- 

 respond à une longueur d'onde minimum A (ou à un nombi'e 

 maximum v de vibrations par seconde). Cette longueur d'onde 

 est indépendante de la nature de Fanticathode, elle est unique- 

 ment déterminée par le potentiel V. D'après la théorie des 

 quanta, A peut être calculé par l'équation bien connue : 



h . V = h . '^ = E . . (1) 



h = constante de Planck ; c = vitevSse de la lumière. 



E est l'énergie maximum d'un électron appartenant au faisceau 

 cathodique, aloi's qu'elle se ti-ansforme en énergie de rayonne- 

 ment. Elle est donnée par la relation : 



\-=e.{\ + P) (2) 



e = charge de l'électron. 



e . P désigne l'énergie du corpuscule cathodique avant de 

 parcourir la chute de potentiel V. P peut être de même signe 

 ou de signe contraire à V. Dans le cas oîi les électrons du fais- 

 ceau cathodique se produisent dans le gaz à la surface de la ca- 

 thode, ils peuvent en effet en sortant de l'atome neutre posséder 

 déjà une certaine vitesse. Dans ce cas P et V sont de même si- 

 gne. Si au contraire les électrons proviennent de l'intérieur de 

 la cathode, leur émission exige un certain travail. Alors P et V 

 sont de signe contraire. Lorsque V a une valeur qui atteint 

 quelques milliers de volts, P devient négligeable. Dans ce cas, 

 qui est celui de nos expériences on avait donc : 



V . X = /( . c/e . (3) 



Le pi-oduit V , A ne dépend ni du potentiel ni de la nature de 

 l'anticathode; c'est une constante universelle. 



V est mesuré par un électromètre. A dans notre cas est déter- 

 miné par un spectromètre à cristal tournant. Les longueurs 

 d'ondes sont alors données par l'équation de Bragg : 



À z= 2 . rt . siii o (4) 



