THÉORIE DE LA RELATIVITÉ 303 



fait, on peut avoir deux attitudes simples, également remar- 

 quables : 



1" On admet que la vitesse de la lumière Cj dans Sj, pour l'ob- 

 servateur lié à S, , est inférieure à la vitesse c^ que cet observa- 

 teur mesure dans son système', et cela suivant la relation : 



r2 = rol/r=^^ . (1) 



2° On admet que la vitesse de la lumière dans S g est mesurée, 

 pour S, , par le même nombre c„, mais que les horloges de Sa 

 vont plus vite que celle de S, dans la proportion : 



Ai, 1 



At2 / 1 _ a- 



T, et T.^ étant les temps donnés par les sources-horloges. 



Comme la forme symétrique de la transformation de Lorentz 

 permet de faire des constatations et des hypothèses identiques 

 en ce plaçant sur S^, nous pouvons dire qu'elle est compatible 

 avec les deux points de vue simples suivants : 



r Dans le vide, la vitesse d'un rayon lumineux mesurée dans 

 le système auquel appartient le rayon et par un observateur au 

 repos dans ce système, est une constante universelle c„. C'est ce 

 que nous appellerons le Principe de la constance relative de la 

 vitesse de la lumière. 



2" On accorde à la vitesse de la lumière dans le vide non 

 seulement la valeur constante Co pour les rayons qui sont dans 

 le système portant l'observateur, mais aussi pour les rayons qui 

 se trouvent dans d'autres systèmes, quels que soient les mouve- 

 ments de ceux-ci par rapport au premier. C'est le principe de la 

 constante absolue de la vitesse de la lumière. 



On sait qu'en partant de ce dernier principe et en postulant 

 la relativité, c'est-à-dire la symétrie de la transformation, Ein- 

 stein parvint directement à la transformation de Lorentz. Dans 



' Il est bien clair que par c^ nous désignons un nombre fixe et déter- 

 miné. On posera par exemple : 



km 



c„ = 300 000 



sec-lumière ' 



définissant de la s^orte une nouvelle unité de temps: la « seconde-lumière»» 

 distincte de la « seconde-terrestre». 



