THÉORIK DE LA RELATIVITÉ 311 



110) 



Si Ton est sur S, , on a 

 d'où 



At, = A/ ; 



ainsi, les horloges vont également vite pour C, et C. Mais il y a 

 plus; C et C, par exemple, peuvent chronométrer leur système 

 S, en envoyant des signaux brefs, de vitesse qi(elcotK[ue. Dans 

 ce cas en effet, puisque les signaux sont brefs, le système S, que 

 nous utilisons pour les produire se i-éduit à un point : l'origine 

 0.2 , et l'on aura : 



c'est-à-dire 



-, = i . 



En d'autres mots, lorsque C, ne fait que se contempler lui- 

 même, il se voit comme C le voit. Par contre, lorsque C, regarde 

 à la fois et lui et un autre système, il change sa physionomie 

 pour s'adapter en quelque soi'te à celle du système qu'il regarde 

 passer; il possède, pour ainsi dire, un certain « pouvoir d'accom- 

 modation». C'est ce qui résulte du reste de l'équation (5), qui 

 exprime la « contraction » de Lorentz. Le premier membre, 

 comme le second, est une fonction de a, c'est-à-dire de la vitesse 

 relative des deux systèmes, ce qu'on peut exprimer en disant que 

 le système de comparaison S, a unjwuvoi?' mensurateiir variable, 

 au lieu de dire, comme on le fait communément, que c'est le 

 système mesuré qui subit une contraction. — dont, au demeurant, 

 il ne s'aperçoit pas. Nous retrouvons sous une autre forme cette 

 subjectivité que nous avons déjà signalée, et qui introduit « un 

 degré de relativité de plus >>. selon l'expression de M.Darlu (toc. 

 cit.). C'est, par cette sorte de double relativité que la transfor- 

 mation de Lorentz diffère profondément de la transformation 

 galiléenne, simplement relative, (\\\o\(i\xq, physiquement, la pre- 

 mière n'exprime rien de plus que la seconde lorsque tous les 



