THÉORIE DE LA RELATIVITÉ 315 



voit qu'à l'instant t = 0, les points sont aux origines 0, et O., , 

 qui coïncident ; puis ils se séparent, X.^ prenant de- l'avance sur 

 X, , et leur distance relative augmente proportionnellement au 



temps, le facteur do proportionnalité étant 1 — . Si Xj se 



meut avec la vitesse de la lumière Cq dans S., , il en sera de même 

 de X, dans S, , L'écart entre les fronts lumineux est alors cons- 

 tamment égal à la distance 0,0., = y^ des origines des systèmes. 

 Cela dit, supposons que le système Sj soit un milieu d'indice 

 n. La vitesse de la lumière dans ce milieu, pour l'observateur 

 lié au système S^ , sera : 



Qo. = ^ . 



- n 



Quant à S, , peu lui importe de savoir où sont « réellement » les 

 ondes vues par So. en entendant par là les positions que don- 

 nerait la Cinématique classique. Ce qui importe, c'est de savoir 

 comment le train d'ondes va se comporter pour S^ ; il y a alors 

 une sorte de phénomène d'aberration, une « pseudo-aberration » 

 dans les vitesses. En appliquant la première des formules (III),. 

 on trouve en ettet : 



en négligeant les termes on y'-'. Et l'on voit que tout se passe 

 pour S, comme s"il y avait entrahiement partiel des ondes par le 

 milieu en mouvement. On retrouve le coefficient d'entraînement 

 de Fresnel. 

 Aberration. Fhénomène de Doppler. — Si l'on pose : 



Qix = '"o «^os ?i ■' Qïx = ^0 cos 3, ; Q,y = fo cos 6^ ; 



on obtient en substituant dans (III) : 



cos 3, 4- a 



cos ç =: '- ; 



J + a cos c. 



+ a cos Ço ' '' ^(i + a cos Oj) 



cos ■/., 

 ros 7, =r - — — '— ; 



'-' ,i(l + a cos Ç2) 



