THÉORIE DE LA RELATIVITÉ 319 



Les deux premières donnent : 



(hx = l^f'/ix — ^c^] : c, = l'île-, — a//,^) . 



r Faisceau O-^M^^O-j. — Dans leur direction, on a : 

 q-2X = ■- 7ia: = ^(^i = ^(--0 



d'où : 



C.,y = [3r„ Il — a2) = [/ c* — r2 



donc : 



2d 



2" Faisceau O^M^^O... — On a tout de suite, puisque dans 

 ce cas 



donc 



^t,x = 17(- - + 



et l'on a bien 



►^ 



'I.'/ 



Ainsi, non seulement les durées sont égales entre elles pour 

 S, . mais elles sont données par les mêmes expressions que dans 

 la théorie sous la forme habituelle. Suivant cette théorie, les 

 longueurs sont « contractées » ; on applique la règle du parallélo- 

 gramme — parce que les vitesses sont rapportées au 7nême sys- 

 tème de comparaison — et l'on remplace la longueur d par la 

 longueur moindre -^. Selon notre point de vue, les longueurs 

 restent intactes, mais les vitesses ne s'additionnent plus selon la 

 règle classique; elles sont augmentées dans le rapport fs. Les 

 résultats sont identiques; en particulier, les durées pour les ob- 

 servateurs liés à S, et ceux liés à S., sont f/«7feVe«^es et conformes 

 à ce que nous avons dit plus haut (page 295). 



§ 4. — Signification physique de la Théorie 

 DE LA Relativité. 



En conclusion, nous voyons qu'on peut répondre par l'affir- 

 mative à la question que nous nous étions posée: les résultats 

 de la théorie de la relativité peuvent s'exprimer indifféremment 



