28 e SUR LES THÉORIES NOUVELLES 
avec les conditions de limite: 
pour 1 — 0 m = 0 
7 =S 4 Vi} == (0) 
LO m= M, 
” 
L'équation (f) est la même dont Fourier a donné diverses 
solutions dans son traité classique sur la chaleur. 
Ainsi on trouve m en fonction de x et ¢ et alors par l’équation (e) 
oef mdr 
t 
Te à: 
En posant dans l'équation (9) «=o et substituant dans 
l’öquation (d) on trouve-la solution demandée. 
Retournons maintenant à l’action du courant alternatif simple, 
indiqué par la formule (a). 
L'intégration de l'équation (f) donne: 
en 
Me sin | pt — = DE| 
d’où : 
dm … VAE m € = à 
dx sn k3 6 a sun pt Ze DA Sr 4 
er a (y: VE = 
de SS pu ARRET re occ on 
et 
0 
ou suivant l’équation (g) 
PART 
en TT Br cos ( t— x pP 2) 
Ta SÙ) Are 0 pP 2% Ar 4 
et alors l’&quation (d) se réduit à: 
ea 
pro 4 
ou 
a a 
os Bis Shes (UA 
LAD Vip 3 
Ainsi M. Nernst trouve que pour l’excitation minime par les 
courants alternatifs, amplitude a ou l'intensité maxime du courant 
doit être proportionelle à la racine carrée de la période p ou du 
nombre des oscillations N. 
