42 SUR LES THÉORIES NOUVELLES 
dont le sens est indépendant du sens du courant excitant et indiqué 
par la règle de Hermann, que toute partie d'un tissus excitée est 
négative par rapport à une autre partie non ou moins excitée. 
On voit que le caractère des courants d’action serait complète- 
ment expliqué, quand on saurait pourquoi la kathode agit toujours 
plus forte que l’anode. 
D'abord j'avais attribué ce fait au mouvement de l’eau dans 
les tissus, à la kathaphorèse ou l’osmose électrique découverte par 
pu Bors Reymonp, par laquelle l’eau se meut dans le sens du 
courant de sorte que la variation de la concentration à la kathode 
devient plus grande qu’elle ne serait sans celle raison 
Plus tard j'ai cherché la cause dans l’action polarisante, qui est 
toujours plus forte pour la hydrogène de la kathode que pour 
l'oxygène de l’anode. Cette explication est très plausible pour les 
nerfs à moelle où la moelle agit comme le fil de noyau d’un con- 
duction à noyau. Ici la rôle de l'hydrogène est évidente 
Une autre explication repose sur le fait, que plusieurs colloides 
possèdent une charge électrique négative. Si l’on accepte que les 
molécules du protoplasme des tissus sont aussi chargés régativement, 
l'électricité positive de l’anode sera neutralisée et la charge negative 
de la kathode sera renforcée et l'influence de la kathode sur la 
propagation de l’excitation sera plus grande que celle de l’anode. 
Peut-être toutes ces raisons ensembles donnent à la kathode la 
supériorité qu'on observe toujours. 
$ 32. Une tout autre théorie de la propagation de l'excitation 
est développée en 1899 par M. Hermann, le célèbre physiologiste 
de KÖNIGSBERGEN !) 
M. Hermann accepte encore la vieille loi de pu Bors-Rrymonp 
et pose done 
di 
ea dt . 
Cette excitation se propage maintenant des électrodes à travers 
les tissus de sorte que tout point voisin est plus excité qu'un 
point plus éloigné. Mais alors ces deux points ont un potentiel 
électrique négatif different et il en resulte un courant d'action, 
qui s'oppose au courant principal. Ainsi on trouve la formule 
di 
at 
M= 
1) Archives de Pflüger, Bd. 75. 
