PAHCOUHU l'A H DKS COURANTS ALTiiHNATIFS. 259 



D.uis l'exemple précédent les oscillalions de la lempé- 

 ralure seraient (ionc, comprises entre ^1 + 0.002] et le 



T 



décalage serait pratiquement = — - — 



o 



Ce calcul suppose, comme nous l'avons dit, que le fil 

 est suffîsamment mince et la périodicité du courant assez 

 petite pour que les oscillations de la température intéres- 

 sent simultanément toute la masse du fil. Mais si tel 

 n'était pas le cas il est aisé de se rendre compte que le 

 refroidissement ne pourrait être que moins rapide et les 

 variations de température plus petites. En effet, supposer 

 que toute la masse du fil est à chaque instant à la même 

 température revient à lui supposer une conductibilité calo- 

 rifique parfaite ; c'est-à-dire la condition la plus propre 

 à faciliter son refroidissement par la surface extérieure. 

 Le chiffre obtenu précédemment constitue donc une li- 

 mite supérieure des oscillations de la température moyenne 

 du fil. 



Voyons maintenant ce que deviennent les oscillations 

 de la température lorsque la loi du refroidissement n'est 

 plus l'énoncé simple de Newton. 



Il devient alors difficile et souvent impossible de vouloir 

 enserrer dans une formule l'expression complexe du re- 

 froidissement d'un corps porté à une haute température. 

 Cette loi dépend, comme on sait de nombreuses condi- 

 tions et en particulier des dimensions et de la forme de 

 l'enceinte et de la facilité avec laquelle les courants de 

 conveclion peuvent s'y établir. En voulant introduire cette 

 expression dans toute sa généralité, on compliquerait 

 beaucoup l'équation différentielle et probablement la 

 forme et la clarté de sa solution. 



D'ailleurs, quelle que soit l'expression du refroidisse- 



