PARCOURU PAR DES COURANTS ALTERNATIFS. 261 



K = tg NHN' To = OH ; les valeurs de K et de to 

 n'étant constantes que dans les limites A' N'. 

 L'équalion (1) prend alors la forme 



dq= -^- dl—(y.x-\iz,^dt 



et l'équation (2) 



— ^ -f Ar = C-|- Bsin^(o« 

 dt ' 



en posant comme précédemment 



A = B = 7 — G = (0 =- 2 îT /i 



p.c. ip.c p.c 



L'élévation de température, en régime permanent seu- 

 lement et dans les limites considérées sera 



Au premier terme près elle aura donc la même forme 

 que précédemment. On en conclut que, à la condition que 

 les oscillations de la température s'effectuent dans des 

 limites assez étroites pour que dans ces limites la loi du 

 refroidissement puisse être représentée par une droite, 

 les variations de la température auront encore la forme 

 sinuoïdale. 



L'examen des formules précédentes fournit quelques 

 renseignements intéressants sur la question des variations 

 de température qui peuvent se produire dans un arc à 

 courants alternatifs. 



Sans en permettre le calcul, ces formules laissent néan- 

 moins entrevoir comment dans un arc alternatif jI peut 

 y avoir décalage entre les maxima de la température et 

 ceux du courant, ainsi que M. le professeur Thompson en 

 Archives, t. III. — Mars 1897. 19 



