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du tube de Zehnder. Mais avec un pont de 2 cm. (c'est 

 l'intervalle que j'avais entre les fils DD; il est déjà très 

 fort. 



Comme nous l'avons vu, lorsqu'on éloigne B, de sa 

 position de résonance qui est à 70 cm. environ de B, et 

 le rapproche de B,, le tube vide s'éteint aussitôt. En le 

 rapprochant toujours plus, on observe une seconde posi- 

 tion et cela vers 35 cm. d'intervalle, pour laquelle le 

 tube vide maintenu au milieu de B, B, redevient lumi- 

 neux. L'éclat est, il est vrai, beaucoup moins brillant 

 pour cette seconde position de B, que pour la première, 

 mais on réussit généralement encore à l'observer avec un 

 pont de 2 cm. de longueur. Dans ce cas, la longueur 

 d'onde propre du résonateur formé par le circuit B, B,, 

 est la moitié de ce qu'elle était pour la première position 

 de B,. Par analogie avec les résonateurs acoustiques' on 

 peut donc conclure de cet unisson obtenu avec le résona- 

 teur réduit de moitié que, dans le mouvement ondulatoire 

 émanant de l'excitateur et à côté de son onde fondamentale, 

 il existe une ondulation supérieure, dont la période est la 

 moitié de celle de la première. 



En continuant à approcher le pont B, de B^, je pus 

 observer un troisième maximum de résonance, lorsque 

 B, arrivait à être à environ 23 cm. de B^. Le tube Z 

 placé au milieu de ce nouvel intervalle B, B,, se remet- 

 tait à briller. Toutefois ce troisième maximum était si 

 faible, que je ne pus l'observer qu'en employant comme 

 pont en B^, un fil infléchi, de 5 cm. de longueur. 



' Pour une démonstration mathématique plus exacte de ce que 

 j'avance ici, je renvoie à mon travail déjà cité. Mais je n'ai pas 

 besoin de la reproduire, puisque l'analogie avec l'acoustique se 

 j ustifie dans ce cas d'elle même. 



