déchargl: par étincelle, etc. 477 



3° Entre deux sections a, h du fil séparées par un seg- 

 ment conducteur continu, la différence de potentiel est 

 nulle. 



Ces trois conditions expriment qu'à l'instant où la dé- 

 charge commence le système est en équilibre électrosta- 

 tique. 



Si l'on charge le condensateur avec une lenteur infinie 

 par un courant infiniment petit, le système est à chaque 

 instant infiniment voisin de l'équilibre avant l'étincelle. 

 Si donc l'intensité initiale est nulle, l'équilibre est établi 

 à l'instant où la décharge commencée! les deux dernières 

 condilions sont une conséquence de la première. Celle-ci 

 est une conséquence de ce principe universellement 

 admis : l'intensité d'un courant est une fonction continue 

 du temps. 



Dans la charge lente d'un condensateur par une ma- 

 chine électrostatique, les trois conditions précédentes 

 forment encore sensiblement les conditions initiales de la 

 décharge. 



e'^ 



§ 2. Application à léquation de Thomson. 



La théorie de la décharge d'un condensateur de W. 

 Thomson est résumée dans la formule suivante 



(1) i = ^e -ZL [e-e " 



OÙ 



I 



"^ k\J LC 



i représente l'intensité du courant supposé uniforme, V^ 

 la différence de potentiel à laquelle on a chargé le con- 



