482 DÉCHARGE PAR ÉTINGELLK ET 



que dans ce cas, la différence de potentiel entre le^t extrémi- 

 tés de la bobine nulle au début de la décharge est une fonc- 

 tion croissante du temps dans les premiers instants de la dé- 

 charge. 



Dans la formule (2) qui donne l'expression générale 

 du potentiel entre deux points, r et / sont tous deux 



positifs dans le cas actuel et i et — sont deux fondions 



croissantes, v étant la somme de deux fonctions crois- 

 santes est elle-même une fonction croissante du temps, 

 nulle à l'instant / = o, du début de la décharge puisque 



«et -z- sont nuls en cet instant. De plus, v ne pouvant 



croître indéfiniment atteint un premier maximum. 



Il e»t facile de voir que ce premier maximum du po- 

 tentiel entre les extrémités de la bobine est compris entre 

 le premier point d'inflexion et le premier maximum de 

 la courbe des intensités; pour cela, prenons la dérivée de 

 l'expression (2), on obtient 



^^ dt ^ dt ^ dp 



jusqu'au premier point d'inflexion inclusivement. 



d*i ^ di dv 



*î^°^>'' iû>'' 



au premier maximum de l'intensité 

 di dH dv 



li " IF <" ^ <" 



Ainsi la différence de potentiel croît jusqu'au-delà du 



premier maximum de -^ et décroît au premier maximum 



'^ at 



de l'intensité. 



D'une façon générale considérons la différence de po- 



