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font voir nellement que celle conclusion n'est pas fon- 

 dée ; l'énergie totale dépensée dans la décharge d'un 

 nuage orageux étant très considérable par rapport à 

 l'énergie d'une décharge hertzienne. 



On peut rendre compte de la même façon de l'in- 

 fluence de la distance explosive du vibrateur sur le carac- 

 tère oscillatoire de sa décharge. 



Soit S la température qu'il faut atteindre dans l'étin- 

 celle pour que la décharge puisse être oscillatoire, soit s 

 la section / la longueur de l'étincelle, d la densité absolue 

 de l'air, y sa chaleur spécifique sous pression constante, 

 E l'équivalent mécanique de la chaleur. 



Pour élever la température de l'air de l^ il faudra 

 dépenser une quantité d'énergie w = Esldyt. 



Si on admet que la résistance de l'étincelle est compa- 

 rable aux résistances métalliques, la résistance est donnée 

 par la formule r =r p 4-. La résistance critique est une 

 constante pour un excitateur; donc si / augmente, s res- 

 tant constant on voit que |0 diminue; p étant une fonction 

 décroissante de la température, pour que p diminue il 

 faut que 6 augmente, donc 5 croît avec /. Pour un exci- 

 tateur donné r étant constant, et d'autre part E, d, y 

 étant constants si s est invariable on peut mettre te sous 

 la forme to = F (l), F (l) étant une fonction croissante 

 de / s'annulanl avec / et croissant plus rapidement que /. 



Pour que les oscillations soient possibles il faut que 

 Y C V* — F (l) > et l'énergie dépensée pendant les 

 oscillations sera, abstraction faite des rayonnements 

 \C\-- — F(l). 



Si on maintient C et F constants on voit que l'excita- 

 teur présentera une énergie disponible dans les oscillations 

 d'autant plus grande que la distance explosive sera plus 



