sous l'action uu magnétismk tkrrkstke. 121 



constante <rinlégralion 7, on ;uiia ainsi nn tel espace 

 Qy. dont les trajectoires correspondantes ne peuvent 

 sortir. 



Tontes les trajectoires possibles se trouvent donc 

 classées en une série infinie de familles, chaque famille 

 étant caractérisée par une valeur particulière de y et 

 les trajectoires de cette famille ne sortent jamais de 

 l'espace Oy corres|)ondanl. Nous reviendrons hienlôt à 

 la discussion des espaces Qy. 



Mais nous en tirons d'autres conclusions aussi ; en 

 effet, les points où sin a une valeur donnée k sont 

 donnés par l'équation 



R ^ r' ~ (4) 



Les points pris en considération seront donc tous 

 situés sur une surface de révolution avec l'axe des z 

 comme axe. Considérons un plan quelconque i)assant 

 par l'axe des r et, dans ce plan, choisissons pour axes 

 de coordonnées les lignes suivantes : 



1° Pour axe des R, la \\2,n(i d'intersection avec le 

 plan des xy. 



2" Pour axe des z l'ancien axe des z de notre sys- 

 tème de coordonnées dans l'espace. 



Alors la surface de révolution visée |)lus haut sera 

 engendrée en faisant tourner autour de l'axe des z la 

 courbe ayant pour équation dans le jdan des R ^ : 



H+^^r^^^''- ^' 



Appelons cette courbe [7, k]. 



En particulier, si â; = 0, celle courbe sera une ligne 

 de force magnétique et par conséquent, la tangente à la 



