1 44 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 



ques régulières de R etde z aux environs de R^ et de^„ 

 et par conséquent R et r peuvent être développées en 

 séries convergentes d'après les puissances de s-s^, 

 s, étant la valeur de s correspondant au point (R^.zJ. 



Mais a ce point, on a Q = 0, donc -r et -r sont nuls; 



^ ds ((s 



de plus 



(PR __ 1 /3Q\ (^z _ i /^\ 

 ■^ "^Wio' ((-^^ "'Ah. 

 et en continuant la dérivation, on voit sans difficnlté 

 que les dérivées d'ordre impair sont toutes nulles au 

 point (R„,^J. 



On aura ainsi, au voisinage de ce point. 



On en conclut que la courbe intégrale aura le point 

 (R,,2j comme point d'arrêt, c'est-à-dire si le point p 

 suit la courbe intégrale, elle arrive au point (Ro,jJ, 

 avec une vitesse nul et refera ensuite en sens inverse 

 le même chemin qu'il a suivi pour arriver à ce point. 

 (Voir fig. 7). 



On voit ensuite que la tangente de la courbe inté- 

 grale se rapproche de la normale à la courbe Q = o 

 quand le point de contact tend vers le point d'arrêt. 



Considérons le cas d'exception, où 7^ = 1 et où le 

 point (Ro,zJ est le point double de la ligne de ni- 

 veau Q = 0. Comme en ce point la force est nulle et 

 la vitesse aussi, le point p une fois placé en ce point 

 sera en équilibre et restera en repos. 



