318 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 



En appelant M ce moment, les dimensions des tra- 

 jectoires seront d'abord fixées par la constante c, définie 

 elle-même par l'équation 





où Hgp(, est le produit caractéristique des rayons catho- 

 diques en question. En effet, d'après les dévelop- 

 pements du § 4, on obtient les trajectoires des rayons 

 cathodiques en agrandissant dans le rapport c : 1 les 

 trajectoires correspondant au cas où c = 1 , l'origine 

 et l'orientation des axes de coordonnées étant les mêmes. 



Il s'ensuit que si l'on peut mesurer directement 

 la constante c en observant les phénomènes lumineux 

 causés par les rayons cathodiques, on peut inversement 

 calculer E^p^ lorsque Ton connaît le moment M. 



Cela posé, en se rappelant la forme des espaces Q^ on 

 comprend que les endroits du globe rencontrés par les 

 rayons cathodiques varieront extrêmement avec c, 

 c'est-à-dire avec la nature des rayons et avec la gran- 

 deur du magnétisme du globe. Ainsi, quand le magné- 

 tisme augmente, c augmente, par conséquent les di- 

 mensions des espaces Q-y par rapport au globe augmen- 

 tent aussi. Si les rayons deviennent plus déviables, 

 c'est-à-dire si le produit E^p^ diminue, cette diminution 

 aura le même effet que l'augmentation du magnétisme. 



Les considérations des paragraphes 6 et 7 suffisent 

 pour indiquer dans chaque cas particulier des régions 

 de la surface du globe, à l'extérieur desquelles il ne 

 peut pas être frappé par les rayons cathodiques. Par 

 exemple, supposons que M augmente à partir de zéro. 

 On n'aura alors qu'à regarder la PI. I pour voir que les 



