sous l'action du magnktisme terrestre. 353 



l*oar la trajectoire située dans la partie extérieure 

 de l'espace Qy,,-, trajectoire ayant des ijranclies intinies, 

 on a, en employant les uiêines notations : 



Y, -yi + Y,- il nu 



ce - cpn = - nrc (sni = snii) - , n 



où il faut faire varier w de it„ à 2 K — u„, où 





Alors R décroît deooàun minimum c (y, -j-i/y,' — I) 

 pour croître ensuite vers oo. L'augmentation total de 

 l'angle cp sera 



2 Y 



^ (K - '/o) 



2 yi+Y.^ 



Donc, si 7, croît vers l'infini, l'angle entre les asymp- 

 totes tendra vers — t: et si 7^ tend vers I , cet angle 

 décroît vers l'infini négatif. On verra des formes carac- 

 téristiques de ces trajectoires sur la figure 22, premier 

 faisceau'. 



Vient ensuite le cas : 



Alors l'intégration peut se faire avec des fonctions élé- 



' Les trajectoires de la figure 22 ont été calculées par un de 

 mes assistants, M. K. Lows, au commencement de l'année 1905. 

 Le point de départ des trajectoires est indiqué par une étoile. Sa 

 distance de l'origine est 28,84. . fois le rayon du petit cercle, cor- 

 respondant à la distance du soleil à la terre, comparée avec les 

 dimensions des trajectoires des rayons cathodiques où Ho^^ = î515. 

 (Voir les §§ précédents.) 



