394 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 
En mai et juin, moyennant les précautions prises pour 
assurer la stabilité complète des récipients, pour éviter les 
courants d'air et les changements partiels de température, 
nous enregistrons : 31 expériences réussies (94 °/,) et 
2 nulles sur 33. 
De tout ce qui précède, nous concluons qu'il serait juste 
de placer l'expérience de Perrot, si simple et si suggestive, 
au rang des preuves classiques de la rotation terrestre. 
La théorie du mouvement d'une molécule d’eau dans 
l'expérience de Perrot a été présentée par Braschmann : 
on y suppose que la molécule M se meut sur un plan hori- 
zontal, avec la vitesse initiale V,, qui n’est pas modifiée 
par l’effet de la force centrifuge composée. En négligeant 
les termes en W° (= 53.10 —10) W représentant la vitesse 
angulaire de la rotation, on trouve que M décrit. vers la 
droite, un arc de spirale 
V sin À 
psg a 
Sans passer par les équations de la dynamique, nous 
retrouvons toutes les propriétés de ce mouvement : 1° vi- 
tesse constante: 2 trajectoire circulaire (le rayon du 
W: qe 
cercle étant p =, décrite en entier dans le 
2 W sin À 
9 . 2 e L4 
temps T — TES heures sidérales. T est indépendant 
sin À : 
de Vo et, par suite, du rayon p. C’est la moitié du temps 
nécessaire à un pendule de Foucault pour faire un tour 
complet: dans le cas où les oscillations sont extrêmement 
petites, cette relation entre les deux mouvements est natu- 
relle. Pendant des oscillations de très faible amplitude, le 
centre de gravité du pendule reste à peu près sur le même 
plan horizontal, et il est dévié constamment sur la droite 
par rapport à la direction de son mouvement. Au bout du 
temps T, le plan d’oscillation a tourné de 180°, et la direc- 
tion de M également. 
Mais la théorie ci-dessus ne s'applique pas à l'expérience 
de Perrot. En réalité, dans la cuve le niveau baisse de 
