DE LA PYRRHOTINE. 549 
quand l'extrémité du vecteur I se déplace de dif et de 
Id est : 
AT = H cos (4 — %) di — HI sin (4 — €) dy 
aT est différentielle exacte et peut s’écrire en mettant 
en évidence variables indépendantes [ et I sin + : 
AT = H; di + NI singd(I sing) 
Le deuxième terme est aussi différentielle exacte, donc 
le premier l’est et par conséquent H, n’est fonction que 
de I. La loi de l'aimantation, déduction faite du champ 
démagnétisant, est donc la même dans tous les azimuts. 
Il s'ensuit que s’il y a une intensité d’aimantation à 
saturation, correspondant à H, — , elle sera la 
même pour toutes les directions. 
Reste à trouver cette loi pour un azimut particulier, 
p. ex. la direction OX de facile aimantation. 
La courbe OAB (fig. 9), qui la représente, part de 
l’origine avec une susceptibilité d’abord constante et 
égale à 0,43 qui conduirait à la saturation pour un 
champ de 110 gauss, mais devenant concave du côté 
de laxe des champs, elle n’atteint la saturation qu’à 
. 700 gauss pour la conserver absolument constante dans 
tout l'intervalle accessible jusqu’à 11.140 gauss. 
Pour l'interprétation de cette courbe, dans les champs 
faibles, il convient de tenir compte des phénomènes 
démagnétisants produits par les dimensions finies de 
l’objet sur leque! on opère. Celui-ci est un disque taillé 
parallèlement au plan magnétique, de 9 mm. de dia- 
mêtre et de 0,75 mm. d'épaisseur. Par assimilation à 
un ellipsoïde, on trouve qu’une substance de suscepti- 
bilité infinie et de même forme n'aurait qu'une suscepti- 
