DE LA PYRRHOTINE, 5»! 
Cette hypothèse est la plus simple que l’on puisse 
imaginer, elle doit être conservée tant qu’elle n’est en 
contradiction avec aucun résultat d'expérience. 
L'expérience donne autant de vérifications de l’isotro- 
pie après déduction du champ démagnétisant H, qu'il v 
a de directions & pour lesquelles la loi d’aimantation a été 
déterminée. J'ai ajouté, dans la fig, 9, la courbe OB‘C' 
représentant la loi de l’aimantation dans la direction OY. 
Si la matière était parfaitemeut continue et illimitée, 
elle devrait coincider avec la ligne brisée OBC tracée en 
donnant au point B une abscisse égale au champ déma- 
gnétisant maximum NI — 7300 gauss. Il doit y avoir 
les mêmes différences d’abscisses entre OB'C'et la ligne 
brisée OBC qu'entre OA et l’axe des ordonnées, si tou- 
tefois on peut admettre que les cassures et autres dis- 
continuités accidentelles sont équivalentes pour les 
diverses directions. Ces premières différences sont un 
peu plus grandes, pas assez cependant pour altérer le 
caractère de la courbe OB'C'. Les divergences ne dépas- 
sent pas l'incertitude expérimentale, qui estassez grande 
au minimum, à cause des variations rapides des deux 
composantes de l’aimantation en fonction de &. 
Pour toute direction du champ oblique sur les axes, 
la saturation est atteinte dès une valeur très petite du 
champ, mais la direction de l’aimantation coïncide au 
début avec OX. Lorsque le champ augmente en conser- 
vant une direction fixe faisant un angle & avec OX, la 
direction de l’aimantation se rapproche de celle du 
champ, mais ne l’atteint que pour H— +. 
La courbe d’aimantation correspondant à cette valeur 
fixe de + demande à être définie. On se rapprochera de 
l’usage établi en considérant comme telle la représenta- 
