ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКОЕ ОТД^ЛЕШЕ. (XXV) 



при какихъ-либо оггред'&ленныхъ услов1ЯХъ быстроты и величины из1гб- 

 нешя давлешя, находить поправки того же инструмента при другихъ 

 услов1яхъ. Г. Розенталь принялъ за основную шкалу барографа ту, ко- 

 торая получается пзъ двухъ симметрпчныхъ рядовъ наблюденш, одного 

 при уменьшенш, другого при немедленно загвмъ посл'Ьдующемъ увели- 

 ченш давлешя, въ томъ и другомъ случае при одной и той же равно- 

 мерной скорости перемены давлешя. Если по оси абсциссъ будемъ откла- 

 дывать давлеше по манометру, а по ордпнатамъ соответственный ординаты 

 барографа, то получпмъ две ветви кривой, одну при уменьшенш давлешя, 

 другую при увеличенш; обе оне будутъ расположены симметрично 

 вогнутыми сторонами во внутрь фигуры; лишя, соединяющая средины 

 отсбковъ ординатъ, и пзобразптъ основную шкалу. 



Если съ тЪмъ же барографомъ повторить такой же опытъ, но при 

 другой скорости накачпвашя и выкачивашя воздуха п при другомъ пре- 

 деле, до котораго воздухъ бы выкачивался, получится другая система 

 поправокъ. Наоснованш опыта эмпирическимъ путемъ г.Розентальраз- 

 смотр'влъ, какъ путемъ вычпслешя можно перейти отъ одной системы 

 поправокъ къ другой. 



Въ новой системе, какъ и въ первой, каждому давленш соотв-вт- 

 ствуютъ две поправки, одна при понижающемся давленш, другая при 

 повышающемся; лишя новой шкалы проходптъ посредине между кривыми 

 барографа соответствующими повышешю и понижешю. Если лишю первой 

 шкалы принять за основную п начало ее совместить съ началомъ новой 

 шкалы, то для получения обеихъ ветвей новой кривой и новой ливш 

 шкалы достаточно энать для каждой точки старой шкалы, въ какихъ отъ 

 нея разстояшяхъ находятся по той же ординате точки, соответствующая 

 поправкамъ новой системы при повышающемся и при понижающемся 

 давленш; полусумма этпхъ разстоянш даетъ разстояте между старою п 

 новою шкалою; полуразность разстоянш равна отскку ординаты въ новой 

 кривой между показашямп барографа при томъ же давленш, одинъ разъ 

 при повышающемся, другой разъ при понижающемся давленш. Эта полу- 

 сумма, какъ доказываетъ г. Розенталь, можетъ быть выражена эмпири- 

 ческою формулою аг-л-Ъ 8т2т: г, где г есть правильная дробь, показы- 

 вающая отношеше перемены давлешя отъ начала опыта, до данной орди- 

 наты, ко всей величине перемены давлешя отъ начала опыта до того 

 предела, до котораго выкачивали воздухъ; такъ что разность давленш 

 отъ начала опыта до этого предела принимается за единицу; величины 

 а и Ъ постоянныя, определяемый для каждаго анероида и для каждаго 

 опыта отдельно. Разности же упомянутыхъ разстоянш, т. е. разностп 

 поправокъ, какъ п прежде это принпмалъ Кр и, г. Розенталь выражаетъ 

 величиною дт, где т — средняя величина разностей для даннаго опыта, а 

 величина ^ — различна для каждой точки шкалы. 



Въ своей работе г. Розенталь изследовалъ зависимость упомяну- 

 тыхъ постоянныхъ велпчинъ д, т, а и Ь отъ быстроты выкачивашя ина- 

 качивашя воздуха п отъ общей величины перемены давлешя, при какой 

 производился каждый опытъ. Согласно съ Крп, г. Розенталь нашелъ 

 что величина т прямо пропорциональна полной велпчпне перемены двп- 



ШвЪспа П. А. Н. 3 



