— 1039 



Физ11ческ1Я явлен1я давно указали, что поверхность кристалла обла- 

 даетъ особыми свойствами, рЬзко отличающимися огъ внутреннихъ свойствъ 

 кристалла. Кристаллъ, такимъ образомъ, не является однороднымъ гбломъ. 

 Это явленхе им'Ьетъ огромп'Ьйшее значен1е во всей теор1и кристаллизащи и 

 проявляется намъ на каждомъ шагу. 



Но благодаря неполной однородности кристалла невозможно и геометри- 

 чески переносить на поверхность криста.оа симметрию, выведенную на осно- 

 ван1и изучен1я внутреннихъ его слоевъ. Плоскость кристалла всегда обла- 

 даетъ низшей симметргей по сравнен1ю съ симметр1ей внутреннпхъ слоевъ 

 его. Уменыпен1е :»той симметр1и нер-Ьдко выражается въ появлен1и иоляр- 

 ныхъ векторовъ (или векторовъ :)пант1оморФныхъ) ^) на поверхности кри- 

 стахна при ихъ отсутств1и въ глубокихъ слояхъ криста.11ловъ. Существованхе 

 этихъ полярпыхъ векторовъ видно у;ке въ ФОрм-Ь граней кристалла: напр., 

 очевидно, они всегда существуюгъ для нечетныхъ многоугольниковъ. 



Симметр1я явленш, наблюдаемыхъ на кристаллической плоскости, обу- 

 словливается симметр1ей плоскости, а эта симметр]я вызывается т'Ьми эле- 

 ментами симметр!!!, которые выходятъ на данной плоскости. Въ наиболее 

 спмметричныхъ кристаллическихъ т^Ьлахъ, напр., въ голоэдр1и правильно!! 

 системы, вък.11асс'ЬЗХ*4Ь^6Ь^с37г6Р, всегда могутъ быть плоскости, явлен1я 

 въ пред^лахъ которыхъ не связаны спмметр1ей и векторы которыхъ мо- 

 гутъ — въ пред'Ьлахъ плоскости — быть полярными или энантшморфными. 

 Таковы, напр., всЬ плоскости сорокавосьмигранпика. Существован1е такнхъ 

 полярныхъ векторовъ не только р'Ьзко сказывается намъ въ Форм!^ Фигуръ 

 граней многогранниковъ роста, но и въ ФормЬ Фигуръ вытравлен1я и дру- 

 гихъ, не выходящихъ за пред'Ьлы поверхности кристалла, явлетй. Въ част- 

 ности для триклинической системы (даже для голоэдр1и) всЬ векторы на 

 кристаллическихъ граняхъ всегда полярны. 



Не останавливаясь на подробностяхъ, возьмемъ одинъ частный случай — 

 кристаллизащю кальцита, классъ котораго опред'Ьленъ вполнЬ точно. Это 

 тЬло класса Х^ЗЬ^сЗР. Внутри кристалла векторы не могутъ быть поляр- 

 ными, такъ какъ эгому противоречить суп;ествован1е центра симметр1и (или 

 оси слоншой симметрзи 2-го порядка). Но этотъ элеменп, симметр1и выве- 

 денъ изъ изучеи1я явлен1й въ прострапств'Ь, а не въ плоскости и очевидно 



1) См. объ этихъ терминах'!. В. Бернадск1Г1. Основы кристаллограф1и. I. М. 1903. 

 стр. 211. Его-же. Изв'Ьст1я Имп. Акад. Паук7.. С.-Пб. 1907. стр. 298. 



Нз1'1;ст!я П. Л. И. 1910. П1 



