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des einfachen Pendels, welches mit dem sich in der Flüssigkeit bewegenden, 

 zusammengesetzten, gleichzeitig schwingt, 



„_i_ j.f-i_ -i^ (a'-' Cos 5'^' — 2i'^' Cos iJ**'+ 3Z/"^' Cos 5'" — etc.. } ix-hss-h — K 



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ergiebt. 



Ob die Gröfse K welche hier zum Momente der Trägheit des Pendels 

 hinzugekommen, constant oder mit den Schwingungswinkeln yeränderlich 

 ist, hängt davon ab, ob die Ausdehnung der Bewegungen der Flüssigkeit 

 den Schwingungswinkeln proportional ist oder nicht. Die Beobachtungen 

 müssen darüber entscheiden ; sie werden zeigen dafs der Einfluls der Luft 

 constant ist, wenn Reihen von Coincidenzen, welche bei gröfseren Schwin- 

 gungswinkeln anfangen und bei kleineren enden, sich durch die gewöhn- 

 liche Reduction auf unendlich kleine Winkel vollständig darstellen lassen. 

 Man wird weiter unten sehen, dafs dieses wenigstens mit starker Annähe- 

 rung der Fall ist. 



Für ein Pendel welches an einem Faden aufgehängt, und dessen Masse 

 in einem kleinen Räume vereinigt ist, kann die Ausdehnung der Bewegung 

 aller Theile =su' angenommen werden; im Falle der Proportionalität ent- 

 halten die Goefficienten Z»'"', Z>''' dann den Factor ss, welcher für ein 



solches Pendel weit gröfser ist als ju, so dafs das Verhältnifs ss : ss -i- fj. sehr 

 nahe ::= i ist. Dadurch wird die Einwirkung der Flüssigkeit von der Länge 

 des Pendels unabhängig, oder es hat das, im Ausdrucke des gleichzeitig 

 schwingenden einfachen Pendels, welchen ich nun durch 



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bezeichnen werde, vorkommende k, für verschiedene Längen sehr nahe 

 einen gleichen Werth. 



14. 



Dieses X hat man bisher als verschwindend angenommen, allein es 

 geht aus der gegebenen Darstellung hervor, dafs kein Grund dazu vorhan- 

 den ist; da die Gröfse dieses Goefficienten unbekannt ist, so kann man nur 



