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sein, sich völlig zu Tersichern, ob nicht diese kleine Abstumpfung einen 

 bedeutenden Einllufs auf die Pendollänge erlangt. Dieses Beispiel zeigt, 

 dafs es dei- IMiihe werth ist, den Einflufs der Abstumpfung der Schneiden 

 genauer zu erörtern, als bisher geschehen ist. 



Über die Figur des Cylinders welcher die Schneiden begrenzt, kann 

 als bekannt vorausgesetzt werden, dafs die abgeschliffenen Ebenen des Pi-is- 

 mas welches die Schneiden bildet, Berührungsebeneu an dieselbe sind, oder, 

 wenn der Winkel dieser Ebenen durch 2/ bezeichnet wird, dafs Tangenten 

 an die Grenzen der Cylinderllächcn gezogen, den Winkel 21 einschliefsen; 

 ferner kann man die Entfernung der Ebenen, da wo sie mit der Cylinder- 

 fläche zusammentreffen, als bekannt annehmen, indem sie mikroskopisch 

 mefsbar ist ; ich werde sie durch h bezeichnen. Die Krümmung der Ober- 

 fläche l)leibt aber unbekannt und man mufs sie in der Rechnxmg willkürlich 

 lassen. Ich habe darüber angenommen, dafs der auf die Ase des Cjlinders 

 senkrechte Durchschnitt desselben, ein Kegelschnitt sei, dessen eine Axe 

 mit der des Pendels zusammenfällt ; seine Figur ist dann durch /, h und eine 

 willkürliche Excenlricität, welche ich diu-ch e bezeichnen wei'de, gegeben. 

 Durch die Änderung der letzteren geht der Cjlinder von der mit den Ebe- 

 nen des Prismas zusammenfallenden Hyperbel, also von einer W^inkelspitze, 

 durch alle Zwischenstufen hindui'ch, in eine auf die Axe des Pendels senk- 

 recht stehende Ebene über. 



Diese Annahme habe ich in der IX. Beilage durch Rechnung verfolgt 

 und führe hier die Resultate davon an. Wenn man die Länge des einfachen 

 Pendels, mit welchem das sich auf der cylindrischen Schneide bewegende, 

 gleiche Schwingungszeit hat, durch/' bezeichnet; die Länge eines zweiten 

 einfachen Pendels, welches mit dem Schneidenpendel gleiche Zeit halten 

 würde, wenn dieses sich lun den Scheitelpunkt der Schneide drehete, durch 

 /, so findet sich 



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wo s die Entfernung des Schwerpunkts von der Schneide, und q eine von der 

 Figur des Cvlinders und dem Schwingungswinkel abhängige Quantität ist. 

 Der W erth von q, für unendlich kleine Schwingungen, ist 



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