über die Länge des einfachen Secundenpendcls. 93 



der ersten Hälfte dei- Schwingung die Bewegung befördert, in der zweiten 

 hindert, die Zeit, al)er nicht den Winkel ändern. Die beobachtete Einwir- 

 kung der jMessingebenen mufs also von den ungeraden Gliedern herrühren, 

 indem sie nur die Zeit änderte ; sie nuifs ferner aus dem ersten dieser Glie- 

 der entstanden sein, indem nur dieses einen vom Schwingimgswinkel unab- 

 hängigen Einflufs giebt, so wie die Versuche erfordern, welche für gröfsere 

 und kleinere Winkel übereinstimmende Zeiten ergeben. 



Die Reibimg, so wie man sie anzunehmen pflegt, ist eine constante, 

 stets entgegenwirkende Kraft luid wird daher durch «'"' der Formel darge- 

 stellt. Diese Kraft ist aber nicht mit den Versuchen vereinbar, denn sie 

 hat keinen merklichen Einflufs auf die Schwingungszeit, und einen viel zu 

 grofsen auf den Winkel. Setzt man nämlich a°'= -^ , welche Gröfse man 

 der Reibung gewöhnlich beilegt, und h = 0,''0095 für die Messingebenen, so 

 erhält man die Abnahme des Winkels, für beide Lagen des Pendels, = 2,"6 

 und 5," 9, welche Zahlen so sehr viel gröfser sind als die ganze beobachtete, 

 durch den Widerstand der Luft erklärliche Abnahme, dafs dieser Versuch 

 der Annahme einer solchen Reibimg bestimmt widerspricht. 



Die Gröfse des Coefficienleu n"' welche angenommen werden mufs 

 um den Versuch zu erklären, kann indessen nicht absolut bestimmt werden, 

 sondern nur abhängig von dem ähnlichen, zu den härteren Unterlagen ge- 

 hörenden CoelTicicnten. Wenn sich nämlich /' /i, c/'" auf die Messingebeneu, 

 l',, h,, a[" auf die härteren Unterlagen beziehen, so hat man 



s 



oder • ■ 



r—i;=z2h — 2h,— ~{hha'''—h,h,a\'') 



Wenn man ferner das Maximum der Kraft Q, den am Anfange imd am Ende 

 der Schwingung wirkenden Werth derselben, für beide Arten der Unter- 

 lagen, durch (^' und Q, , bezeichnet, so hat man i ■ ■ ■ 



Q'=i n'"h Sin n' ; Q:= n'," h, Sin u' ' ' ' 



und wenn man fl'" und rtl" hierdurch eliminirt, » . 



