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wo ^ und S, die Dichtigkeiten der Luft, die bei der Berechmmg von jn' zum 

 Gnnide gelegte zur Einheit angenommen, bezeichnen. Hieraus folgt 



xXlt . s — tt -•ö\=^\x-\ Ad + S5 



I m Z y m 



{m' s + s, fl m' -fr ^ 

 t,t,.s,— t,t, • 6\ == /-i H Kö,-\-S,S, 



m 2 J m 



und wenn man beide Gleichungen von einander abzieht und durch s — s, 

 dividirt 



^{--^ + T-~f("('-^0-'.'.(-^*))} 

 = s-\- s,-\ K ^ '-■ ; 



das letzte Glied dieses Ausdrucks bleibt inibekannt, allein wenn zwei zusam- 

 mengehörige Versuche stets bald nach einander gemacht werden, so wird 

 ^ — ^, sehr klein sein, in welchem Falle man dieses Glied vernacldäfsigen 

 kann. Will man aber K selbst kennen lernen, so wird man es, aus den 

 bei sehr verschiedenen Barometer - und Thermometerständen beobachteten 

 Schwingungszeiten um jede der Schneiden, mit der zur Berechnung des letz- 

 ten Gliedes hinreichenden Annäherung erhalten. Wenn man noch die aus 

 h und h, hervorgehende Verbessenmg anbringt, so erhält man hieraus: 



^.i^^ 





tt + t t i s 

 LJ__, 



z i s 



^{"('-^»)-"('-^^)} 



Durch die Weglassimg des beweglichen GcAvichts wird man genöthigt, die 

 Entfernung des Schwerpunkts des Pendels von beiden Schneiden zu bestim- 

 men ; allein da man t imd (, mllkürlich nahe gleich machen kann, so wäre 

 hier eine rohe Annäherung hinreichend, obgleich es leicht ist, Mittel anzu- 

 wenden, wodurch man den Schwerpunkt sehr nahe richtig erhält. Der Vor- 

 theil den man dadurch erlangt, ist, dafs alle Versuche mit demselben Pen- 

 del genau vergleichbar werden, und dafs man die Schwierigkeit vermeidet, 

 welche entsteht, wenn die anfängliche Berichtigung des beweglichen Ge- 

 wichts, sich in der Folge der Versuche nicht vollständig bewährt. Ein 

 solches Pendel, jedoch mit völlig befestigten Schneiden, mögte auch vor- 



