186 Weiss üher die J'erhidtnisse ' 



Haüy'sche /•, dasys der Figur aber das Haüy'sche Z'ist. Hiernach ist d=.n, H.; 

 ci = o, c2 = Ä, H. imdZ'i = z, H.; womit alle angegebenen Winkel ganz 

 wohl stimmen. 



Die füre angegebenen Messimgen zeigen, dafs es dassvonHaüj, 

 mein a '. iic '.ooh , ist, und die füryi angegebene, dafs dies meine suppo- 



nirte Schief- Endfläche selbst ist =: a'.cloob , wie ich diese bis dahin nur 

 supponirte Fläche bald nach dem Druck meiner Abhandlung über den Epi- 

 dot eben auch an Chamouny'er Krjstallen selbst beobachtet habe. 



Nun sind die zwei Parallelismen der Kanten, von d,a2,a i, und T" einer- 

 seits, und T, b2, />!, (und dem zweiten d) andrerseits, welche die Phillips'sche 

 Figur so deutlichund hei-\'orstechend angiebt, nichts anders als dieParallelismen 

 jener Zone, welche wir die Kantenzone von iJ/ genannt haben, und zwar 

 jene ersten an einer Stelle der Zone, die wir eine stumpfe Hälfte, die 

 letztern an einer, welche wir eine s c h a r f e Hälfte dieser Kantenzone nen- 

 nen, nach der stumpfen oder scharfen Kante, welche daselbst 7^ mit d bildet. 



Nun ist ß2 ganz klar unser o: = [rr«' : -r^ • ^ | > wie aus dem Fallen in 

 diese Zone und ihrer Lage gegen e einleuchtet ; imd elien daher ist der Paral- 

 lelismus der Kante wieder genau, welchen ci zu beiden Seiten mit a2 imd 

 Äi bildet; es ist der Parallelismus der Kanten solcher Flächen, welche das 

 {~b : c) gemein haben. 



Folglich ist <7 1 eine von Phillips neu beobachtete Fläche, welche 

 aller Analogie nach keine andre se^Ti wird, als -^-a i -^b i c , ein interessanter 

 neuer Beitrag ziu- Kenntnifs der am Epidot vorkommenden Krjstallflächen. 



Was ist aber das noch übrige d2 von Phillips? Es ist zufolge der ange- 



gebenen Messung offenbar nicht etwa unser a '. --b l c =.d^ Haüy, und kann 



demnach nicht gerade aufgesetzt seyn auf /i, wie ^i aufy^ u. s. f.; sondern 



die angegebene Neigung gegen T läfst keinen Zweifel, dafs es das a' \-^b'.c 



die sonst so gewöhnliche Fihomboidfläche der zwei- und eingliedrigen Systeme 



ist. Diese also, imd die Fläche yi = la'.c.oob , bringen gerade das zum 

 Vorschein, was beim Epidot sonst so sehr aus der Erscheinung zu verschwin- 

 den pflegt, und ergänzen vollständig, was in der gewöhnlichen Erscheinung 

 des Epidotes gleichsam übersprungen schien (vergl. meine Abhandlung über 

 den Epidot, S.260.). 



Wenn wir an diese Fortschritte in der natui'historischen Kenntnifs des 

 Epidotes einige theoretische Beti-achtungen über seine Dimensionsverhältnisse 



