112 Sitzung der pliysikaliscli-inatheinatisciien ('lasse vom 13. Februar. 



index des Prismas, n = dem Brechungsindex des Krystnlls y-esetzt 

 wird, der Grenzwinkel (p siegeben durch: 



n = X • sin c/). 



Da aber nicht cp, sondern a. gemessen ist, so ergiebt sich, je 

 nach der Lage von (p: 



sin ci = N'sin (f — A) 



oder sin x ^ N-sin (A — (/>), 



woraus (p und danach n zu berechnen sind (Wai.lerant, a. a. 0. 

 p. 240 und 241). 



Nach KoHLRAU-scH (Ann. d. Phys., N. V. XYI. 1882, S. 608) und 

 Liebisch (Phys. Kryst., 1891, S. 409: Grundriss der pliys. Kryst., 

 1896, S. 257) hat man folgende Überlegung anzustellen. Das Prisma 

 habe als Basi.sfläche, auf die der Krystall kommt, die Fläche II. Der 

 Lichteinfall geschehe durch I bez. parallel II. der Austritt erfolge in III. 



Der brechende Winkel A Averde gebildet Aon II/III: der Aus- 

 trittswinkel sei =: a,' und werde positiv gezählt, wenn x' von der 

 Normalen zu III nach der Kante II/III hin liegt, so dass brechender 

 Winkel, Austrittswinkel und Normale sich folgen. Bedeutet dann 

 noch n den Brechungsindex der Substanz. X den des Prismas, so ist: 



n = sin A ]/N'' — sin^ a' ± cos A sin a' 



, ^^ cos A qr sin cc' 



und N — I ^ 



sin A 

 oder nach K. Schering (N. Jahrb. f. Min., 1883, I, S. 171): 



sin (45° + ^) .sin (45°-'^-) 



tgp = 2 ^ -^ i^^ ■ ^: N = 



sinA cosj) 



Das Verfahren ist unendlich viel mühsamer, zeiti-aidiender und 

 unbequemer als das an dem Halbkugelrefractometer. und wer über- 

 haupt leichthin meint \ das Verfahren sei desshalb zu empfehlen, weil 

 sich die Einrichtung an jedem Mikroskop anbringen lasse (dem Kohl- 

 EAuscn'schen Ausspruche für ein Goniometer nachgebildet), der kennt 

 wahrscheinlich die Einrichtung nicht und hat jedenfalls nicht mit ihr 

 gearbeitet. 



' E. Wf.inschknk. AnleituiiU' /»ui Gebraut-li cle> Polarisatioiis- Jlikroskops. iqoi. 

 .S. 30. 



