472 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 1. Mai. 



vorn herein mit der benutzten moleeularen Hypotliese in Verbinduni;- 

 bringt, soAveit dieselbe überhaupt eine Anwendung auf diese Cllei- 

 chungen gestattet. Denn ein Gleichungssystem . auch Avenn es noch 

 so einfach und einleuchtend wäre, könnte nicht aufrecht erhalten 

 werden, wenn es nicht mit allen Folgerungen verträglich wäre, die 

 sich aus einer gleichzeitig eingeführten Hyi^these ziehen lassen. 



Ich will nun zunächst versuchen, in aller Kürze einige charak- 

 teristische Unterschiede in den Resultaten der einzelnen oben genannten 

 Theorien herauszuheben, soweit dieselben eine weitere Ausbildung er- 

 fahren haben, und daran anschliessend die Grundlagen derjenigen Ent- 

 wickelungen skizziren . die ich in dem nachfolgenden Aufsatz vorge- 

 nommen habe. Vor Allem ist es A-on Interesse, zu bemerken, dass, 

 so mannigfaltig die A-erschiedenen elektromagnetischen Dispersions- 

 theorien sich auch nach ihrer äusseren Form darstellen, sie dennoch 

 bei näherer Betrachtung alle aufgehen in die bekannten einfachen 

 Maxwell -Hertz 'sehen CTleichungen des elektromagnetischen Feldes, 

 welche die zeitlichen Änderungen der elektrischen und der magne- 

 tischen Induction (»Polarisation« nach H. Hertz und E. Cohn) aus- 

 drücken dui'ch die räumliche Vertheilung (den curl) der magnetischen 

 und der elektrischen Feldintensität. Hierzu kommt noch die Bedin- 

 gung der Solenoidalität für die elektrische und für die magnetische 

 Induction, Avelch letztere hier überall mit der magnetischen Feld- 

 intensität identificirt Averden kann. In diesen Gleichungen, Avelche 

 A'-on P. Drude direct zum AusgangsjDunkt seiner Theorie gewählt worden 

 sind, führen, so Aiel ich sehe, alle oben genannten Theorien, Avenn 

 auch zum Tlieil in Avenig durchsichtiger Weise, zusammen. 



Ein Unterschied zAvischen ihnen zeigt sich erst in der Art der 

 eingeführten Beziehungen zwischen der elektrischen Induction, der 

 elektrischen Feldintensität und dem 3Ioment der dielektrisch polari- 

 sirten Moleküle. In den Theorien A-on H. A. Loeentz und Aon P. Drude, 

 soAvie auch in der unten entwickelten Theorie ist nämlich die Diffe- 

 renz der elektrischen Induction und der elektrischen Feldintensität 

 gleich 47r mal dem elektrischen Moment der polarisirten Moleküle pro 

 Volumeneinheit, während nach der HEUMHOLTz'schen Theorie jene Diffe- 

 renz doppelt so gross ist. Der (4rund hiervon liegt in der Form des 

 Ausdrucks, welchen H. Aon Helhiholtz füi- das »elektrokinetische Po- 

 tential« aufgestellt hat; es unterliegt wohl keinem Zweifel, dass durch 

 eine passende Abänderung dieses Ausdrucks der Anschluss an die übri- 

 gen Theorien gewonnen Averden könnte. 



Dagegen gehen die Theorien von H. A. Lorextz einerseits und 

 die von P. Drude und von W. Voigt andererseits auseinander in der 

 Art der Festsetzung des Zusammenhanges zAvdschen der elektrischen 



