4/b Sitzung der pliysikaliscli-inatheinatischen ('lasse vom I.Mai. 



"Wellen. Dle.'^e Frage kann also "wolil nicht ohne näheres Einteilen 

 auf die Gesetze des Zusammenhanges der Spcctrallinien theoretiscli 

 geprüft werden. Jedenfalls sind Schlüsse von einer Temperatur auf 

 eine andere einstweilen nur mit grosser Vorsicht zu zi(^hen t>'estattet. 



§ I. Voraussetzungen. 

 Wir denken uns in einem Vacuum eine sehr grosse Zahl gleich- 

 artiger, ruhender, als elektromagnetische Resonatoren mit bestimmter 

 Eigenperiode und kleiner Dämpfung zu betrachtender Moleküle be- 

 findlich, in völlig unregelmässiger Anordnung, doch so, dass erstens 

 der Abstand zweier benacldiarter Moleküle gross ist gegen die Linear- 

 dimensionen eines Moleküls . und dass zweitens die in irgend einem 

 Raumtheil enthaltene Anzahl von Molekülen, falls sie nur gross ist, 

 der Grösse des Raumtheils projjortional ist. Die erste Einschränkung 

 machen wir, um überall, auch bei der Einwirkung benachbarter Mole- 

 küle auf einander, die Gesetze der Fortpflanzung von Lichtwellen im 

 reinen Vacuum anwenden zu können, die zweite, damit aus der 

 "Wechselwirkung der Moleküle, trotz ihrer unregelmässigen Anordnung, 

 doch geordnete Vorgänge, wenigstens im gröberen Sinne, resultiren 

 können. 



§ 2. Gleichungen des elektromagnetischen Feldes. 



"Wäre das Vacuum ganz entblösst von Molekülen , so würden alle 

 elektromagnetischen Stönuigen darin gemäss den einfachen Maxwell- 

 HERTz"schen Gleichungen für den reinen Aether verlaufen. Bezeiclmen 

 dann @„ bez. iöu (ü^ elektrische bez. magnetische Kraft {Feldintensität) 

 bei einer solchen Störung, die erste Grösse im elektrostatischen, die 

 zweite im magnetischen 3Iaasse gemessen, so gelt(>n in bekannter Be- 

 zeichnung die Beziehungen : 



g„ = (■ . (Mu-1 j3„ . (liv e,i = ( , . 



i^,, = - c ■ curl (i„. div .S^,, = \ 



((■ ist die Lichtgeschwindigkeit im reinen "\'aeuum). 



"Wenn nun aber in dem Vacuum ein System von Molekülen 

 unter den oben beschriebenen Bedingungen eingebettet ist, so super- 

 ponirt sich im Allgemeinen dem soeben betrachteten, durch die Func- 

 tionen (i„ und .s3o dargestellten Vorgang ein anderer, welcher darin 

 besteht, dass jedes Molekül nach Maassgabe seiner Schwmgung eine 

 Kugehvelle in das umgebende Vacuum entsendet, und zwar ist dies 

 nach den gemachten Annahmen der einzige Eintluss, den die Mole- 

 küle auf die Vorgänge im elektromagnetischen Felde ausüben. Für 

 diese Kut;elwellen üclten nun yanz dieselben Gesetze wie für alle 



