Planck: Elektromagnet. Theorie d. Dispersion in isotropen Nichtleitern. Ai t 



anderen Störungen: wir haben also im allgemeinen Falle eine Uber- 

 einanderlagerung einer grossen Anzahl Wellen, die sich nach allen 

 Richtungen mit der Geschwindigkeit c in dem die Moleküle um- 

 gebenden Vaciium fortpflanzen. Ausschliessen müssen wir lediglich 

 diejenigen Stellen des Mediums, welche einem Molekül so nahe liegen, 

 dass für sie das Molekül nicht mehr als Punkt betrachtet werden kann. 

 Aber nach der ersten im § i gemachten Voraussetzung bilden alle 

 diese Stellen zusammengenommen, welche wir kurz zusammenfassend 

 als den von den Molekülen eingenommenen Raum bezeichnen können, 

 einen im Vergleich zum ganzen Medium verschwindend kleinen Raum, 

 der in mancher Beziehung vernachlässigt werden kann. 



Eine von einem ruhenden 31olekül mit A-eränderlichem elektrischen 

 Moment in das umgebende Vacuum hinausgehende Kugelwelle lässt sich 

 für jeden Raumpunkt (.c,y,r) au.sserhalb des Moleküls zu jeder Zeit i 

 sowohl in Bezug auf die elektrische, als auch auf die magnetische Kraft 

 zm-ückführen auf drei Functionen <^x,5y>(5= ^^^ Ortes und der Zeit, 

 welche in folgender Weise A'on den Componenten des elektrischen Mo- 

 ments \jt),f^{t),f,(t) des Moleküls zur Zeit t abhängen: 



-/'■H), _'•■('-:),_ 4-:) w 



wobei r die Entfernung des betrachteten Raumpunktes (x , y , z) vom 

 3Iolekül bezeichnet. Wir betrachten diese drei Functionen als die Com- 

 ponenten eines Vectors, den wir mit ^ bezeichnen, und der die vec- 

 torielle Differentialgleichung befriedigt: 



7^ = c"--ü.~s. (3) 



Dann sind die Componenten der elektrischen Kraft der Kugelwelle gleich 

 den Componenten des Vectors: 



cur! curl jj. 



imd die Componenten der magnetisclien Kraft gleich den Componenten 



des Vectors': 



• evirl (S. 

 c 



In der That erfüllen diese Ausdrücke, für (£•„ und V>o eingesetzt, die 

 Gleiclumgen (i) und (3) identisch, während sie für kleine Werthe von r 

 dasjenige elektromagnetische Feld bezeichnen, welches einen elektri- 

 schen Dipol mit dem nach Grösse und Richtun«- veränderlichen Mo- 

 ment f unmittelbar lungiebt. 



' Vergl. z.B. M. Planck. Wied. Ann. oo. .^.561. 1897, wo speciell f, und fy gleich 

 Nnll ansenommen sind. 



