480 Sitzung der physikalisch -mathematisclien Clause vom I.Mai. 



Avei'then der.sellien rechnen niü.ssen, für die wir aber im Folyenden 

 keine neuen Bezeichnungen einführen wollen, da Verwechselungen 

 Avohl nicht zu befürchten sind. 



Vor Allem handelt es sich hier nun wieder um den Ausdruck 

 der ein Molekül erregenden elektrischen Kraft 6'. welche nach Maass- 

 gabe der Ausführungen des vorigen Paragraphen zu berechnen ist. 



§ 5. Berechnung der erregenden elektrischen Kraft. 



Bei den bisiier betrachteten Vorgängen war die elektrische Kraft 

 G', welche ein Molekül zu .seinen Schwingungen anregt, eine Grösse. 

 die ganz unregelmässig wechselnde Werthe annimmt, wenn man von 

 einem Molekül zu einem benachbarten übergeht. Denn derWerth von 

 (S' wii-d zu einem wesentliclien Theile bestimmt durch die Einwirkung 

 der zunächst benachbarten Moleküle, und diese ist nach der A'oraus- 

 gesetzten unregelmässigen Anordnung der Moleküle, sowold nach Grösse 

 wie auch nach Vorzeichen, eine mehr oder weniger zufällige. Anderer- 

 seits ist einleuchtend, dass unregelmässige Einwirkungen, so bedeu- 

 tend sie im Einzelnen sein mögen, doch auf den Charakter der sich 

 in grösseren Dimensionen abspielenden geordneten, der optischen Mes- 

 sung zugänglichen Vorgänge keinen Einlluss haben können, da sie sich 

 gegenseitig im Mittel compensiren. Es handelt sich daher nun darum, 

 aus dem Ausdruck von S', soAvie er nach der in § 3 getroftenen Fest- 

 setzung aus den Gleichungen (4) zu entnehmen ist, diese unregel- 

 mässigen , für den geordneten Vorgang belanglosen Glieder abzuspalten 

 und fortzulassen. 



Zu diesem Zwecke theilen wir den ganzen Raum, welcher ein 

 bestimmtes am Orte {x ,y , z) befindliches Molekül rings umgiebt . in 

 drei Theile, indem wir um das Molekül als Centrum zwei Kugeltlächen 

 legen, mit den Radien Vf, und 1\. wobei r„ < 1\. Den Radius ?•„ der 

 inneren Kugeltläche wählen wir möglichst klein: doch so, dass der 



innere Kugelraum immer noch viele Moleküle enthält (d. h. klein 



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gegen |/iV). Den Radius r, der äusseren Kugeltläche dagegen wählen 

 wir möglichst gross; doch so, dass i\ immer noch klein ist gegen 



die Wellenlänge des geordneten Vorgangs (d.h.- gross gegen alle 



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 Ausdrücke von der Form: ts^ ^^ ■ Diese ^^'ahl von r„ und ;■, ist 



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nach der Bedingung (5) immer möglich. 



Betrachten wir nun die Moleküle . welche in den drei so gebil- 

 deten Räumen liegen und berechnen ihre Beiträge zu dem Werthe 

 von ß' nach den Gleichungen (4). wobei der Potentialvector ^ durch 



