Planck: Elektromagnet. Tlienrie d. Dispersion in isoti'open XiclilleitL'rn. 481 



(2) gegeben ist. Zunächst ist leiclit zu sehen, dass die in iler Kugel- 

 schicht von der Dicke i\-i\ befindlichen Moleküle g?ir keinen Beitrag 

 zu 6' liefern. Denn dieselben besitzen, wegen der Wahl von 1\, alle 

 gleichzeitig im Mittel dasselbe elektrische Moment, sie sind ausser- 

 dem, wegen der Wahl von r^, so zahlreich vertheilt, dass die ganze 

 Kugelschicht als gleichmässig dielektrisch polarisirt angesehen werden 

 kann, und die Wirkung einer solchen Kugelscliicht auf jeden Punkt 

 im inneren Hohlraum ist stets gleich Nidl. Nehmen wir ferner die 

 in der inneren Kugel vom Radius ?•„ befindlichen Moleküle, so haben 

 auch sie alle gleichzeitig im Mittel dasselbe elektrische Moment, alier 

 sie sind nicht gleichmässig angeordnet, ihre Wirkungen heben sich 

 daher nicht auf, ja es können einzelne, dem Centrum besonders nahe 

 gelegene, sogar sehr grosso ^Virkungen dortselbst hei'vorbringen. Allein 

 diese Wirkungen können trotzdem keinen merklichen Eintluss auf den 

 geordneten Vorgang gewinnen, weil sie mit genau der nämlichen Wahr- 

 .scheinlichkeit gerade entgegengesetzte Richtung haben. Demi denkt 

 man sich alle nur möglichen Anordnungen der Moleküle um das Cen- 

 trum herum einander im Räume superponirt, so bilden sie zusammenge- 

 nommen wieder eine gleichmässig dielektrisch polarisirte Kugelschicht, 

 deren äusserer Radius r„ und deren innerer Radius die kleinste nach Ji i 

 noch zulässige Entfernung eines Moleküls von einem anderen ist; die 

 Wirkung dieser Kugelschicht auf das Centrum ist wiederum Null. ^ 



Wir können daher bei der Berechnung der geordneten Vorgänge 

 die dem Centrum zunächstliegenden Moleküle ganz ausser Betracht 

 lassen und brauchen somit die Summation 2 der Potentialvectoren J^ 

 nur über alle ausserhalb der Kugeltläche mit dem Radius r„ (oder auch i\) 

 befindlichen Moleküle zu erstrecken. Da nun in dem Raumelement dr 

 des Mediums sich Nck Moleküle befinden , die alle gleichzeitig im Mittel 

 das nämliche elektrische Moment besitzen, so ergiebt sich für die ein 

 Molekül {x, y, z) erregende elektrische Kraft aus (4) und (2): 



(J' = e, + V- ciirl cur] ( --^-^ . 



Die untere Grenze des Raumintegrals ist die Kugeltläche vom 

 Radius Tj, die obere ist die äussere Grenzfläche des ganzen Mediums. 

 Der Vector f hinter dem Integralzeichen , das elektrische Moment eines 

 Moleküls, ist abhängig von den Coordinaten des Raumelements dr und 



von dem Argument (t |, wobei r die Entfei-nung des Moleküls [x,y,z) 



' H. A. LoRENTz. La Theorie electromagnetique de JIaxwell. Leide 1892, 

 führt bei der entsprechenden Betrachtung' vorsichtslialber noch eine unbestimmte Con- 

 .stante .« ein (p. 109). 



