Planck: Elektromagnet. Theorie d. Dispersion in isotropen Nichtleitern. 483 



Ganz in derselben Weise findet man aus (4) die magnetische Kraft §' 

 am Orte eines Moleküls, insofern sie von den Vorgängen ausserhalb 

 des Moleküls herrührt: 



Q' — i3o 4- - curl ?l - - curl 5lo. 

 c c 



Da aber curl % gegen curl 51 zu allen Zeiten verschwindend klein ist, 

 so kann man einfacher schreiben: 



Sy = .'Öo + ' rurl ?(. (9) 



§ 6. Gleichungen des elektromagnetischen Feldes für 

 geordnete Vorgänge. 



Die letzten Gleichungen des vorigen Paragraphen enthalten schon 

 implicite die Lösung des ganzen Problems; denn man braucht aus ihnen 

 nur den Hülfsvector ?l zu eliminiren, um die Beziehungen zwischen 

 (£' und .'ö', und mittels derselben auch die Gleichungen des elektro- 

 magnetischen Feldes zu erlialten, soweit es sich um geordnete Vor- 

 gänge liandelt. Wir Avollen in der Art verfaliren, dass wir das den 

 MAXWELL'schen Gleichungen (i) für das Vacuum entsprechende System 

 Von Gleichungen aufstellen. 



Zunäclist ergiebt sich aus (8) und (9), mit Berücksichtigung von 

 (i), die Gültigkeit der solenoidalen Bedingungen: 



div(e'-l--^^f) = und div»D' = 0. (10) 



Ferner aus (9): 



aber nach (i) ist 



N 

 curl ,'ö' ^ curl .§0 H curl curl ?1 : 



1 ^ 

 curl iC'D = - (So 



imd nach (8) ist 



-Vcurl curl ?1 = (?' - g„ + ^^ f , 



folglich mittels Substitution dieser Werthe: 



S H ^— f = c • curl JO • (11] 



Endlidi folgt aus (8): 



curl g' = curl Q.„ - A'curl (A51) ^ curl f, 



da identisch : 



curl curl curl 31 = — curl ( A 21) , 

 Sitzungsberichte 1902. 50 



