484 Sitzung der j)hysikalisch- mathematischen Classe vom 1 . IMai. 



wobei das Zeichen A, Aväe gewöhnlich, die Operation (y^ + yT+ ^Tä") 



bedeutet, zu vollziehen an jeder Componente des Vectors 51. 



Nun ist nach (i): 



1 _ 



cur! lio = >0o- 



c 



Ferner nacli (7) und {2): 



A91 = A3to + A ( i^i^dr) = Ml„ + f (Ag)c?r 



und mit Berücksichtigung von (6) und (3): 



A?t = -4-f+ \%. 



Folglich durch Substitution dieser Werthe: 



cur! ß' := .fio — \, curl ?l -\ — ' — curl f 



c e^ 3 



und mit Benutzung der nach t diff'erentiirten Gleichung (9) : 



JÖ' = - c • curl IG'- T,-- f ) • (12) 



Die Analogie mit den Gleichungen (i) für die elektromagnetischen 

 Vorgänge im reinen Vacuum tritt noch deutlicher hervor, wenn wir 



setzen : 



.vS' = yS 



3 ^ ^) (13) 



wobei natürlich die Bedeutung der Zeichen (i" und s^ eine andere ist 

 als in den früheren, jetzt nicht mehr zu benutzenden Gleichungen (i). 

 Dann ergiebt sich aus (10), (11) und (12): 



i) = c curl 5 , div © = J 



§ = - c curl ß , div § = ( ( 1 4) 



© = g + 47rA^f . : 



Jetzt besitzen die Gleichungen des elektromagnetischen Feldes dieselbe 

 Form Avie für ein homogenes Medium. Wir nennen daher S und ö 

 die elektrische und die magnetische Kraft des Feldes (Feldintensität) 

 und r» die elektrische Induction. 



§ 7. Schwingungen eines Moleküls. 



Zu den im vorigen Paragraphen abgeleiteten allgemeinen Glei- 

 chungen des elektromagnetischen Feldes kommt noch diejenige Glei- 



