Planck: Elektroiiuignet. Tlienrie iL Dispersion in isotropen Nichtleitern. 485 



cluing, welche die Abhängigkeit des elektrisclien Moments f irgend 

 eines Moleküls (x,y,2) von der dasselbe erregenden Kraft G' ausspricht. 

 Da nun, wie wir im § 5 gesehen haben, die Einwirkungen aller 

 derjenigen Moleküle, welche innerhalb der um das betreffende Molekül 

 mit dem Radius )\ beschriebenen Kugelfläche liegen, sich im Mittel 

 gegenseitig compensiren, so verhält sich das Molekül unter dem Ein- 

 tluss der erregenden Kraft (£"' ebenso, als wenn es sich ganz allein an 

 seiner Stelle befände und alle übrigen Moleküle aus jener Kugel ent- 

 fernt wären. ^ Daher gelten hier die Gesetze für die Schwingungen 

 eines isolirten Resonators. Dieselben lauten, wenn «„ die Frequenz der 

 Eigenschwingungen des Resonators (Zahl der Schwingamgen in der 

 Zeit 2-h), <t das schon im §1 als klein vorausgesetzte logarithmische 

 Dämpfungsdecrennent der Amplituden bedeutet": 



r + ^-r + ";-T = -^^-e. (15) 



Avobei alle Veränderlielicii für den l)etreftenden Resonator nur von der 

 Zeit abhängen. 



Die Energie des isolirt gedachten Resonators ist^: 



Der zweite Summand repräsentirt die magnetische Energie des Mole- 

 küls, vermehrt um die kinetische Energie etwaiger innerhalb des Mole- 

 küls schwingender ponderabler Massen, oder, wenn man Beides zu- 

 sammenfasst: die kinetische Energie der »eff'ectiven« Massen, indem 

 man unter der eff'ectiven Masse die Summe der elektromagnetischen 

 (scheinbaren) und der ponderablen Masse der schwingenden Theilchen 

 versteht. 



Wenn die Schwingungen des Moleküls in der Bewegung eines 

 einzigen freien Ions mit der Ladung e (elektrostatisch) und der effec- 

 tiven Masse m bestehen, so wird die Elongation aus der Gleichge- 

 wichtslage durch den Vector f. die Geschwindigkeit durch den Vec- 



tor — f dargestellt, mithin die kinetische Energie der eff'ectiven Masse 



durch den Ausdruck : 



1 /l :\- 7r«A .„ 



r'(7f)' 



3cV 



' Wie weit die Berechtigung dieser Schlussvveise reicht, bedürfte freilicli noch 

 einer nälieren Untersuchung. 



^ M. Planck, Ann. d. Phys. i, S.7-. 1900. Gleiciuing (i). wo '27ri'„ = n„ und 

 Z :^ <&' ZU setzen ist. 



ä A.a.O. Gleichung (2) und (3). 



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