486 Sitzung dev physikalisch -matliematischen Classe vom I.Mai. 



Daraus folgt: 



- = , - (17) 



Nimmt mau weiter an, dass das »Lichtion « gar keine ponderable 

 Masse besitzt und dass es die Form einer Kugel mit dem Radius p 

 hat. auf deren Obertläche die Ladung e gleichmässig ausgebreitet ist, 



so gilt die Beziehung': 



2 e- 1 

 w = • — , 



3 c- p 



mithin : 



Eine Berechnung von p hieraus wird im j 1 1 ausgeführt -werden. 



Durch die für jedes Molekül gültige Gleichung (15) in Verbindung 

 mit den Gleichungen (14) des vorigen Paragraphen werden nun die 

 elektromagnetischen Vorgänge in dem betrachteten Medium vollständig 

 dargestellt. Führt man noch aus (13) S statt 6' ein, so lautet die 

 Schwingungsgleichung eines Moleküls : 



TT \ »0 / 27r«o 



Hier ist der eingeklammerte Coefficient von f nothwendig positiv, weil 

 sonst die Schwingungen des 3Ioleküls nicht stabil sein wüi-den; daher 

 muss stets sein: 



— 3-=^<l. (20) 



Diu'ch diese Bedingung ist der Vertheilungsdichtigkeit N der Mo- 

 leküle von vorn herein eine gewisse obere Grenze gesetzt. Eine andere, 

 aber nicht so scharf bestimmbare obere Grenze erhielten wir schon in 

 § I durch die Bedingung, dass der Abstand zweier Moleküle stets gross 

 ist gegen die Lineardimensionen eines Moleküls. 



jj 8. Erhaltung und Zerstreuung der Energie. 

 Die Zunahme der gesammten in einem beliebigen Raumtheil des 

 Mediums enthaltenen Energie E ist gleich dem PoY^TiNG'schen Energie- 

 fluss durch die Oberfläche dieses Raumes in das Innere: 



An] 



— (e ■ curl .'Ö - -v^ • curl il) dr. 



ATt) 



' Vergl. 7,. B. M. Abraham. Nachr. der Königh Gesellschaft der Wissenschaften 

 zu Göttingeii. 1902. Heft i. S. 19. 



