488 Sitzung der physikalisch -niathematisclien Classe vom I.Mai. 



positiven ;r-Axe fortschreiten. D;inn reduciren sich die Vectoren (£, 

 D und f auf ihre Com])Onenten (i„, X^^, f^. und der Vector JÖ auf seine 

 Componente sy.. Die Gleichungen (14) gehen dann über in: 



— / + 4r^^ -r^ = c"-^. (22) 



Wir setzen nun: 



%, = Ae"^'->K /; = «/'■'->> (23) 



und betrachten n, die SchAvingungsfrecpienz der einfach periodischen 

 Welle, als reell, dagegen die Constanten ^'1, a und 



jj =: y. + iv 



als complex. Dann giebt der imaginäre Theil von p den Brcchungs- 

 exi^oncnten v, der reelle Theil den Extinctionscoefficienten x der Wellen- 

 amplitude. Aus (22) und (19) folgt dann, mit Elimination von A und o: 



f = -\- 



11;,— w 



Benutzt man nun statt X den echten Bruch /y in (20) und führt 

 ferner zur Abkürzung die beiden Constanten ein: 



«--(1-5')«» 



(24) 



35'»,-, Srrgno 



so ergiebt sich dui'ch Berechnung von p, und durch Trennvuig des 

 reellen und des imaginären Theiles, für den Brechungsexponenten v. 



und für den Extinctionscoefficienten y~: 



. „ ^ V{u- -^ ß- - g)' + e' - (g' + g- - g ) 

 ''"' ~ •2(a= -i- 3^) 



>; 10. Eintheilunt;' des ganzen Spectralgebiets. 



Um eine Übersicht über die Abhängigkeit der Dispersion und der 

 Absorption von der Wellenlänge zu erhalten, empfiehlt es sich, das 

 ganze Spectralgebiet in mehrere Theile zu zerlegen, in denen diese 

 Abhängigkeit durch verschiedene Gesetze ausgedrückt wird. Die Mög- 

 lichkeit dazu gewährt der Umstand, dass t und in Folge dessen im 

 Allgemeinen auch ,ß eine kleine Zahl ist; denn g brauchen wir, wenn 

 es auch kleiner als 1 ist, doch nicht als klein gegen 1 zu betrachten. 

 Demzufolge werden sich die letzten Ausdrücke von •/ und x." nach 

 steigenden Potenzen von c entwickeln lassen. Ausgenommen sind nur 



