490 Sitzung der pliysikaliscli- mathematischen Classe vom 1. Mai. 



In den beiden kleinen Speetralbezirken , welche die singulären 

 Stellen «, und Wj umschliessen , und die man mit zum Gebiet der ano- 

 malen Dispersion rechnen kann, sind die Ausdrücke von v und x com- 

 plicirter, doch bleiben sie überall endlich und stetig;-. Speciell ist tur 

 w = «j (a = 0): 



'•'' ''' •2ß •2<rl/l-^^ 

 und für n ^ n, (« ^ 1): 



'- '*' 2 long 



§ II. Brechungsexponent bei normaler Dispersion. 



Durch Substitution des Werthes von cc aus (24) in die Gleichung 

 (25) ergiebt sich für den Brechungsexponenten v bei normaler Dis- 

 persion : 



3ono 



(\-g)nl-,r 

 oder auch: 



+ 2 l ( «-\ 1 / >^\ , , 



wenn mit A die Wellenlänge der Schwingungsfrequenz n im reinen 

 Vacuum bezeichnet wird. Die Einführung von \ statt iif, ergiebt dann 

 für g aus (20): 



Diese Dispersionsformel ist der Form nach identisch mit der Lorentz- 

 schen; nur die physikalische Bedeutung der Grösse g ist hier eine 

 etwas andere, und zwar einestheils speciellere, weil sie eine bestimmte 

 Vorstellung von der Natur der Dämpfung zur Grundlage hat, eines- 

 theils aber auch allgemeinere, weil sie die Einführung der Masse eines 

 schwingenden Lichtions entbehrlich macht. Durch Benutzung der Be- 

 ziehung (17) erhält man genau die LoRENxz'sche Formel. H. A. Lorentz 

 hat die KEXTELER'schen Messungen an Wasserstoft" von 0° Geis, und 

 Atmospliärendruck durch folgende Näherungsformel dargestellt': 



v'' + 2 , 3 s , , 



~ oder — -, r=» ;, (20) 



v^-1 2(v-l) ^ \- ^ ^' 



wobei 11 = 10707 vmd .s = 0.0739 • lO-'cw'. 



Durch A^'ergleichung mit (27) ergiebt sich: 



g = - = 9.34 • 10-^ und X» = ]/* = 8.31 • IQ-^cm. (30) 



' Kon. Akad. van WetenscLappen Amsterdam. Verslagen van den gewone Ver- 

 gaderingen der wis- en natiiurk. Afdeeling. 1897-1898. Deel VI. p. 513. 



