Planck: Elektroma!>net. Theorie d. Dispersion in isotropen Nichtleitern. 493 



Man ersieht hieraus, wie in der Theorie die Absorption nacli der 

 Seite der kürzeren, der Länge a^ sich nähernden Wellen hin anwächst. 



Die Abhängigkeit der Absorption einer bestimmten Wellenlänge A 

 von der in der Volumeneinheit enthaltenen Molekülzahl i\" ergiebt sich 

 aus der Gleichung (32). Da nämlich sowohl p als auch .< umgekehrt 

 proportional JV sind, wie man aus den in (30) gegebenen Bezieliungen 

 dieser Grössen zu (/ und Ä„, und aus der Bedeutung von (/ in (28) er- 

 kennt, so ist aucli die Relaxations.strecke / der Molekülzahl iV. luid so- 

 nnt auch der Gasdichte, vmigekehrt proportional, während der Ex- 

 tinctionscoefücient x. diesen Grössen direct proportional ist. 



Eine quantitative Prüfung dieser theoretischen Ergebnisse dürfte 

 sich vielleicht durch Beobaclitung der Absorption in der atmospliäri- 

 sclien Luft ermöslichen lassen. 



.§ 13. Lage und Breite des Streifens metallisclier Absorption. 



Da die Absf)rption sich in allen Theilen des S])ectrums stetig mit 

 der Wellenlänge ändert, so ist es nicht ohne Anwendung eines gewissen 

 Maasses von Willkür möglich, ein bestimmtes Gebiet herauszugreifen 

 und es als Absorptionsstreifen schlechthin zu bezeichnen. Mit dem 

 Gebiet der anomalen Dispersion lässt sich der Absorptionsstreifen des- 

 lialb nicht allgemein identificiren, weil schon innerhalb dieses Gebietes, 

 auf der den kürzeren Wellen zugewandten Seite {a nahe = 1) nach § 10 

 der Extinctionscoefficient y. sehr kleine Werthe annimmt und dalier die 

 Absorption unmerklich wird. 



Eine einfache und be(|uem anwendbare Definition gewinnt man 

 durch die Festsetzung, dass als Absorptionsstreifen dasjenige Spectral- 

 gebiet gelten soll, in welchem der Extinctionscoefficient x>l. Das 

 bedeutet schon eine selir starke Absorption, da dem GrenzAverth x. ^= l 



nach (31) die Relaxationsstrecke l = — entspi-icht, bei welcher also 



die Welle schon nach einer einzigen Wellenlänge (auf das Vacuum be- 

 zogen) so gut wie vollständig absorbirt ist. Man wird daher den durch 

 die Bedingung ;c > 1 definirten Streifen den der "metallischen Al)- 

 sorption« nennen dürfen. 



Bezeichnen wir die beiden Werthe der Schwingungsfrequenz n, 

 welche den Extinctionscoefficienten x = 1 liefern, also dem Anfang und 

 dem Ende des Absorptionsstreifens entsprechen, mit n' und n", wobei 

 11' <. n" , so fällt der kleinere Werth n' nahe mit n^ (§ 10) zusammen, 

 weil y. im Gebiet der normalen Dispersion überall klein ist und bei 

 der Annäherung von n an n^ sehr steil auf den beträchtliclien Werth 

 ;Ci ansteigt, n" dagegen ergiebt sicli aus (26) und (24), wenn man 



