494 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 1. Mai. 



X. = 1 und folglich oi. = l setzt. Wir haben daher als Grenzen des 

 Streifens metallischer Absorption die Schwingungsfrequenzen: 



//'" = nl ( 1 -9) und 11"'^ := nlll + ^-\, n' < n" 



oder die Wellenlängen; 



X'-= ■" und X"-= — ~, X'>\". 

 1-9 g 



Der Streifen metallischer Absoi-ption schliesst die Wellenlänge A„ 

 der Eigenschwingung der Moleküle in sich ein, doch liegt die.se nicht 

 in der Mitte des Streifens, sondei-n weiter nach der Seite der kürzeren 

 Wellen hin. Die Breite des Streifens beträgt in Wellenlängen: 



y^-ff ^L ,9^ 



y\.. 



Mit zunehmender Dichtigkeit, welche nach (28) der Constante g 

 proportional ist, verbreitert sich der Streifen, und zwar nach der Seite 

 der längeren Wellen hin schneller als nach der entgegengesetzten. Die 

 Breite selber kann, wie man sieht, trotzdem nur eine einzige Eigen- 

 schwingung der Moleküle vorhanden ist und trotzdem das Dämpfungs- 

 decrement der Schwingungen sehr klein ist, dennoch unbegrenzt 

 Avachsen. Mit abnehmender Dichtigkeit zieht sich der Streifen auf 

 den Punkt \ zusammen. 



Wie weit diese theoretischen Folgerungen der Wirklichkeit ent- 

 sprechen und in welchen Punkten sie eventuell durch Abänderung der 

 gemachten Voraussetzungen modificirt werden müssen, lässt sich wohl 

 zur Zeit noch nicht angeben. Im Allgemeinen wird man, wenn es 

 sich um Abweichungen von der Erfahrung handelt, in erster Linie 

 l)erücksichtigen müssen, dass hier nur eine einzige Art von ruhenden 

 Molekülen mit einer einzigen Eigenschwingung vorausgesetzt ist und 

 dass die Abstände der Moleküle gross genug angenommen sind, um 

 alle anderen als rein elektrodynamischen Wechselwirkungen auszu- 

 schliessen. 



