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Sitzung der physikalisch - mathematischen Classe vom 26. Jnni. 



sem Falle zweckmässig aus einem Glasprisma aus Boro -Silicat -Crown 

 0. 144 des Schott 'sehen Glascataloges mit 38° 56' brechendem Winkel. 



Die aus dem CoUimatorrohr austretenden Hauptstrahlen fallen 

 senkrecht auf die Fläche AB und werden an dem auf der Fläche AC 

 angebrachten Gitterfilm dispergirt (vergl. Fig. i). Das rothe Ende des 

 ersten Beugungsspectrums wird nach der brechenden Kante A des 

 Prismas zu abgelenkt, das blaue nach der entgegengesetzten Kante C 

 zu. Ein Strahl mittlerer Wellenlänge von etwa 0.56 jx geht unabge- 

 lenkt hindurch. 



Freilich besitzen solche 

 geradsichtigen Gitterprismen •♦•$'- 



Fig. 2. 



OrkO 0,kS 



o,Sk 0,10 o.je 



Geradsichtiges Gitteqirisnia. 



Dispersion im geradsiclitigen Oitterprisma. 



theoretisch den Nachtheil, dass das von ihnen gelieferte Beugungs- 

 spectrum nicht mehr streng ein sogenanntes Normalspectrum ist. Die 

 Abweichungen sind jedoch so gering, dass sie fiir die Zwecke, zu 

 denen das Mikrospectralobjectiv Verwendung findet, j^raktisch belang- 

 los sein dürften. 



Die Abhängigkeit der Ablenkung ^ als Function der Wellenlänge 

 A ist in Fig. 2 graphisch dargestellt. Sie folgt aus 



^ ■ [ ■ ^' 



d ■:=■ (p — arcsui I n sin (/) — 



worin </> ^ 38° 56', die Gitterconstante rZ = 1.743 f^ und n der zu 

 der Wellenlänge A gehörige Brechungsindex der verwendeten Glasart 

 0. 144 ist. 



