über die Grundlehren der Akustik. 107 



ungeachtet seiner Unbestimmtheit, demohngeachtet sorgfaltig zu be- 

 merken ist, weil man es zur richtigen Beurtheilung vieler Erschei- 

 nungen nicht entbehren kann. 



§. 33. Mit dieser Theorie von der Starke des Scballes müssen 

 wir eine sehr merkwürdige und lebrreiclie Beobachtung des Herrn Biot 

 verbinden. An eben der cylindrischen gegen 3000 Fufs langen Röhre 

 von Gufseisen, die schon oben (§. 16.) erwähnt worden, beobachtete er, 

 dafs der leiseste Schall (z. B. das Schlagen der Unruhe einer Taschenuhr) 

 an dem anderen Ende, ungeachtet der grofsen Entfernung, so unge- 

 schwächt gehört wurde, als ob man dichte dabei wäre. 



Dieser Erfolg konnte nur statt finden, wenn die Oscillationsweiten 

 die ganze Röhre hindurch von gleicher Gröfse blieben. Von gleicher 

 Gröfse aber konnten sie nur bleiben , wenn sie sich nicht ausbreiteten, 

 und selbst nicht der innern Fläche des Eisens Oscillationen mittheilten. 

 Dieses führt aber nothwendig zu der Folgerung , dafs die Schallstralen 

 längs der ganzen Röhre parallel mit der Achse fortgingen; des- 

 gleichen, dafs Schallstralen die einer Fläche parallel laufen, derselben 

 keine, oder unmerklich wenig Oscillations- Bewegung iniitheilen. 



§. 34. Diese Folgerungen werfen wieder Licht auf die Theorie 

 der Sprach- und Hör- Röhre, an deren Gestalt man so viel, aber 

 ohne allen Erfolg gekünstelt hat , weil man dabei von einer Reflexion 

 der Stralen nach katoptrischen Gesetzen ausging. 



Die Erklärung der Wirkungen des Sprachrohrs ist ganz einfach 

 folgende. In einer etwas langen kegelförmigen Röhre , deren entgegen- 

 gesetzte Seiten nur unter einem kleinen Winkel divergiren, werden die 

 Schallstralen verhindert, sich seitwärts auszubreiten, und gezwungen, fast 

 parallel zu bleiben. Die aufsersten Stralen laufen parallel längs den 

 Wänden, und theilen denselben wenig oder gar keine Oscillations-Bewe- 

 gung mit. Daraus erklärt sich, warum zu Folge der Erfahrung die 

 Materie, woraus das Rohr besteht, ziemlich gleichgültig, und dafs die 

 ganz einfache schlichte Kegelgestalt die beste ist. So lange die Oscilla- 

 tionen innerhalb des Rohres bleiben, können sich die Oscillationsweiten 

 nur wenig verkürzen. Tritt aber der Schall aus dem Rohre hervor, so 

 werden sich zuerst nur die aufsersten Stralen seitwärts ausbreiten; in 



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