über die Grundlehren der Akustik. 109 



der Art, wie sich die Stralen im Innern des Körpers verbreiten, vor- 

 gehen möchten. 



Soll diese Frage mathematisch behandelt werden, so führt sie zu 

 schwierigen Problemen. Aber nach dem Plane, den ich mir in dieser 

 Abhandlung vorgezeichnet habe, ist die Frage mehr physikalisch als 

 mathematisch zu behandeln. Doch wird es dienlich seyn , zuerst zu 

 untersuchen , was aus den anerkannten Gesetzen des elastischen Slofses, 

 zur Beantwortung der Frage folge. 



S. 37. Dafs alle Miltheilunc der Oscillationen durch den Stofs ae- 

 schehe, liegt unmittelbar in dem BegrilF, und aus der ungemeinen Klein- 

 heit aller Oscillationsweiten darf man mit Sicherheit schliefsen, dafs die 

 durch einen Oscillationsschlag entstehende Verschiebung der Theile nie 

 die Grunzen der vollkommenen Elasticität überschreite. Wir haben 

 ferner im 29sten §. gezeigt, dafs man zwei körperliche Punkte, die sich 

 berühren, als unendlich kleine Körper von gleichem Volumen be- 

 trachten könne, deren Massen sich daher wie die Dichtigkeiten der 

 Materien verhalten, denen sie angehören. Nach diesen Betrachtungen 

 kann man alles als gegeben betrachten, was zur Anwendung der Gesetze 

 des Stofses auf die Oscillationen bekannt seyn mufs. Der Grund aber, 

 warum dennoch diese Gesetze keine vollständige Beantwortung der Frage 

 geben können, ist folgender. In der Theorie des Stofses betrachtet man 

 zwei Körper A und B als völlig frei, d. h. man siebet ab von jeder 

 andern mitwirkenden Kraft, obgleich in der Wirklichkeit die Mitwir- 

 kung anderweitiger Kräfte gar nicht zu vermeiden ist. Dafs aber den- 

 noch die Versuche, welche man mit elastischen Kugeln anstellt, den 

 Erfolg ziemlich genau der Theorie gemäfs zeigen, rührt daher, weil der 

 Widersland der Luft und andere Hindernisse der Bewegung , in Rück- 

 sicht des Gewichtes der Kugeln, immer nur klein sind. Ganz anders 

 ist aber der Fall, wenn ein oscillirender Punkt A gegen einen ander- 

 artigen Punkt B stöfst, denn dieser hat hinter sich und rund um sich 

 herum eine unendliche Menge gleichartiger Punkte C, D, E, F etc., 

 denen er nun seinerseits die durch den Schlag des Punktes A empfangene 

 Bewegung mitzutheilen genöthigt ist. Aber weder der Punkt B selbst, 

 noch die um ihn liegenden, können wegen der Spannung, in der sie sich 



