über die Grundlehren der Akustik. 111 



v = 4-^Tß C J woraus folgt : A -+■ B '.2A = c '.7<; 

 hieraus lassen sich alle hier zu beachtende Falle beurlheilen. Nämlich: 



1) Ist B = A, so ist v = c. 



2) Setzt man B<.A, so nähert sich das Verhältnifs A -+- B \ iA dem 

 Verhähnifs 1 '. 2 desto stärker, je kleiner B ist. Also ist v > c 

 und hegt zwischen den Glänzen c und 2c. 



3) Ist. B>A, so ist das Maafs des Verhältnisses A -\-B\2A, nämlich 



f. ß , ein desto kleinerer Bruch, je kleiner A gegen B ist. In 



diesem Fall ist also v<.c, und dieses unhegränzt um so mehr, 



je kleiner A ist. Der Werth von v ist allezeit innerhalb der 



G ranzen und c. 



Dafs die Zahlenwerthe , welche diese Formeln ceben, in der An- 

 Wendung auf Oscillationen nicht richtig sind, dafs sie aber dennoch 

 richtig anzeigen, ob eine Vergrößerung oder Verkleinerung der Oscilla- 

 tionsweiten statt linde, ist leicht einzusehen. 



S. 39. Bei der Entwickelunc der Theorie des Stofses denkt man 

 gewöhnlich nur an gleichartige Körper. Man kann daher zweifeln, ob 

 man berechtigt sei , die Formeln auch auf den Anstofs ungleichartiger 

 Körper anzuwenden. Es scheint indessen die qualitative Beschaffenheit 

 auf den Erfolg nur in so fern Einllufs zu haben, als davon die Dichtig- 

 keit und die Glänzen der vollkommenen Elasticität abhängen; doch ver- 

 dienten die Gesetze des Anstofses ungleichartiger Körper wol eine 

 eigene Experimental - Untersuchung. 



Wir haben oben (§. 29.) gezeigt, dafs man zwei sich berührende 

 Punkte als unendlich kleine Körper betrachten könne , deren Massen 

 sich wie ihre Dichtigkeiten oder specihschen Gewichte verhalten. Wir 

 dürfen also nur für A und B in den Formeln die Dichtigkeiten beider 

 Materien setzen, um mit Sicherheit beurlheilen zu können, ob unter 

 bestimmten Umständen eine allmälige Vergröfserung oder Verkleinerung 

 der Oscillationsweiten zu erwarten sey. 



§. 40. Betrachten wir nun zuerst die Mittheilung der Oscilla- 

 tionen in der Luft oder einem andern völlig gleichartigen Mittel, so 

 sind die Massen A und B gleich, also i> = c (Nr. 1 des vorigen §.), 

 d. h. in B entsteht kein Bestreben nach einer andern Geschwindigkeit, 



