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als A hat. Wenn daher, wie in einer cylindrischen Röhre, die Schall- 

 stralen parallel sind, so müssen die Oscillationsweiten gleich, also die 

 Starke des Schalles unverändert hleihen. Divergiren hingegen die Stralen, 

 so kann man die Massen A und B (nach §. 29.) nicht mehr als ahsolut 

 gleich betrachten, sondern die Oscillationen müssen immer ausgehreite- 

 teren Massen mitgelheilt werden; hierin liegt der Grund, warum die 

 Oscillationsweiten mit der Entfernung, wie oben (§.31.) gezeigt wor- 

 den, abnehmen. Convergiren die Stralen, wie in dem Hörrohr, so 

 müssen sich die Oscillationsweiten (nach Nr. 2. des vorigen §.) ver- 

 gröfsern. 



§. 41. Wenn Oscillationen an eine anderartige Materie mitge- 

 theilt werden, so sind beide fast in jedem Fall an Dichtigkeit sehr ver- 

 schieden ; also ist der Erfolg immer nach Nr. 2. und 3. des 38sten §. 

 zu beurtheilen. 



Ist z. ß. A Messing oder Stahl, B Luft, so verhält sich die Dich- 

 tigkeit beider ungefähr wie 6000:1. Setzt man also ^ = 6000, B=l, 

 so ist A -h B l lA = 6001 : 12000, d.i. fast genau wie 1:2; also wer- 

 den sich die Oscillationsweiten in der Luft von der Saite aus bis zu 

 einer vermuthlich sehr kleinen Weite zuerst vergröfsern, und dann 

 erst nach dem Gesetz §.31. abnehmen. 



Wäre umgekehrt A Luft und B Stahl oder Messing , so ist 

 A = 1 und B = 6000; also A -f- B : lA = 6001 : 2, oder ziemlich 

 genau 3000 : 1 ; es werden also die Oscillationsweiten ungemein klein 

 ausfallen, u. dergl. m. 



Wir wollen nun versuchen, diese Ergebnisse auf einige akustische 

 Erscheinungen anzuwenden. 



Von der Resonanz. 



§. 42. Was in den akustischen Schriften zur Erklärung der Reso- 

 nanz gesagt wird, ist nicht nur unbefriedigend, sondern ich erinnere 

 mich auch nicht einmal, irgendwo eine recht bestimmte Erklärung des 

 Begriffes gefunden zu haben, indem häufig Erscheinungen, die in ihren 

 äufsern Bedingungen und in ihrer Beschaffenheit das Gegentheil der 

 Resonanz sind, dennoch einer Resonanz zugeschrieben werden. 



