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nach ^ integrirt 



F= — (p .d cos ^ + const. 



und nacli ^ integrirt, von ^ = o bis ^= ^ 



F=<p (i — cosi^) 



für die Anziehung der ganzen Basis -Ebene 



F-=21T (l — cos (5^) 



woraus sich also ergiebt, dafs die S])itze eines geraden Kegels von allen der 

 Basis parallelen Schnitt -Ebenen gleich stark angezogen werde. 



Eben dieselbe Formel hat Lambert in seiner Photometrie g. 168, 

 für die Stärke der Beleuchtung der Basis eines geraden Kegels durch seine 

 Sjiitze, als leuchtenden Punkt, und es ist leicht einzusehen, dafs das Gesetz 

 der Lichtverbreitung, mit dem der anziehenden Kraft, nach dem umgekehr- 

 ten Verhältnifs des Quadrats der Entfernung, da wo diese blos an Flächen 

 haftet, zusammenfalle. 



Es ergiebt sich aber aus dieser Formel sehr leicht die anziehende Kraft 

 einer gleichförmig dichten Kugel auf einen Punkt in ihrer Oberfläche. 



Stelle nämlich der Kreis, dessen Halbmesser : CD, den Durchschnitt 

 einer Kugel vor, deren Halbmesser =a; E den Pol dieses Durchschnitts ; 

 EC ■=^ia — a' ; so wird die anziehende Kraft dieses Durchschnitts, als kör- 

 perlich = TT/'" dx, gedacht 



dV-=. l-K (i — cos^) dx. 



Es ist aber, nach der Eigenschaft der Kugel 



x-=-za sin h" = za (i — cos^ ") 

 dx = — Aa cos ^. d cos ^, also 

 dF= — STva jcos (5^.6? cos (^ — cos ^^</cos (j| 



integrirt von ($•:= o bis (5":= ^ 



F='!ra |4-_Acos<5'=-t--^cos(^'} 



und für die Anziehung der ganzen Kugel, ^=-^7t gesetzt. 



