der elastischen Flüssigkeiten. 13 



Denkt man sich nun einen Cubiis von dem Volumen = i, mitMo- 

 lecülen von der Masse = m dergestalt angefüllt, dafs die benachbar- 

 ten, nach einer jeden von den drei Dimensionen, um z von einander 

 entfernt seien, und betrachtet die darin enthaltene IMasse als das Maafs 

 für die Dichtigkeit des Körpers im Punkt A: so hat man offenbar, in- 

 dem man dieses mit A bezeichnet, 



[31] A = 



in 



T3~ 



Verbindet man endlich [6], [27], [30] und [31] miteinander, so kommt 

 ■ [P'=o, 

 [32] \Q'=o, 



[/?'= A'^ |c-^If(e) — 2c$(£) — F(s)} , 



welche Gleichungen unter den gemachten Voraussetzungen nahe genug, 

 und in dem Falle vollkommen richtig sind, wo die Quantität der freien 

 Wärme eines jeden Molecüls luid die Entfernung zweier IMolecüle von 

 einander constante Gröfsen sind. Sie lehren, dafs die Pressung, oder 

 Spanmmg, welche die Ebene cc, y in dem Punkt A erleidet, in dem 

 ersten Falle nahe genug, und in dem zweiten vollkommen senkrecht 

 auf diese Ebene ist; wie auch, dafs die Intensität derselben von der 

 Richttmg unabhängig sein wird, sobald wir ferner annehmen, dafs die 

 Molecüle mit Rücksicht auf A^ nach jedweder Richtung eine Lage ha- 

 ben, die mit der, nach den drei Axen angenommenen, entweder streng, 

 oder nahe genug einerlei ist : ein Resultat, welches mit der bekannten 

 Eigenschaft der flüssigen Körper im Einklänge steht. 



Bezeichnet man also die Resultante jener drei Componenten mit 

 /*, so erlangt man 



[33] P= A= {c=1f(£) — 2C$(£) — i^(£)}, 



die repulsiv oder attractiv sein wird, je nachdem P positiv oder nega- 

 tiv ausfällt. 



-, ; §-6. .. 



Betrachten wir jetzt die Gesammtwirkimg, welche die freie Wärme, 

 in einem Molecül A enthalten, von allen übrigen ölolecülen erleidet. 



