— 1208 — 



Предполагая, что соиротивлен1е, самоппдукщя, емкость и пндукщонная 

 электродвижущая сила также расаред'Ьлены по обмотке равномерно, им'Ьемъ 

 для каждой единицы длины обмотки: 



^1- г 



'1 = Т1- 



Обозначимъ дал^Ье: 



'Р потепп,1алъ въ разсматриваемой точкЬ обмотки, 



г силу тока въ этой точкЬ, считая ее положительной, если она напра- 

 влена по виткамъ отъ О къ X, 



X разстояте разсматриваемой точки отъ точки О, считая его поло- 

 жительнымъ въ направлен1И ОХ, 



( время. 



П. 



ДиФФеренц1альныя уравнен1я, выражающ1я прохоячден1е тока въ об- 

 мотке, будутъ пм-Бть видъ^): 



1) Действительно, если В есть разсматриваемая точка, л А м С двЪ друг1я, отстояш,1Я 



й.е Ах 



отъ нея соотв-Бтственно на — — и -«- -5, то им-вемъ: 



др 



Сопротивлеп1с, коэФФИщентъ самоиндукц1и, емкость и индукщонная электродвижущая сила 

 части ц'Ьпи, расположенной между Л и С, соотв^.тотвенно равны: Д/(7,г, 15/Лг, С/Лт, е;'?.т, 

 потому, на оспоиан1и закона Ома, имЬемъ: 



е; (7ж — ■~-Лх^= В1 (Ш -»- 15/ (?а; ^ . 



Если же нЪтъ утечки черезъ изолящю, то разаость г^ — г^ пдетъ на заряженхе части цЬпи, 

 лежащей между А и С, слЬд.: 



— -г- йх^^Сг Лх 4г. 

 дх ' сЧ 



Сокращая получеппыя уравнеп1я на Ах, и получаемъ уравнен1я 1) и 2). 

 Срав. К1гсЫ1оГГ «Родд. Апп.», 100, 193—217, 1857, Форм. 4) и дал^е. 



